allgemeine Gesetze der inducirten elektrischen Ströme. 55 
wo A, B, € die Componenten der Wirkung des von der Stromeinheit durch- 
strömten Leiters auf die Einheit der magnetischen Flüssigkeit in Dw darstellen 
und die in (1) $. 8 angegebenen Werthe haben. Es ist aber Dw das Element 
der magnetischen Oberfläche, dessen Coordinaten £, n, € sind, und 0£, An, %& 
sind seine elementaren Verrückungen im Sinne dieser Coordinaten. 
Da der Leiter eine geschlossene Curve bildet, so gelten für A, B, C 
die Gleichungen (7) des vorigen $, und ihre Substitution giebt 
a v r 
I=-«2fell, 0 9 +7 00} Du, 
woraus erhellt, dafs die durch f bezeichnete Integration sich ausführen läfst. 
Bezeichnet man durch 7” und F” die Werthe, welche / an dem Anfangs- 
und Endpunkte der Bahn hat, auf welcher Dw sich bewegt, so erhält man 
J=:.3x(V'— V”)Du. (1) 
Hat sich der Magnet aus sehr grofser Entfernung dem Leiter genähert, so ist 
Y'=ound 
(J) = —e!32/ "Du. (2) 
Die Gleichungen (1) und (2) drücken auch den Induktionssirom aus, wel- 
cher erregt wird, wenn sich statt des Magneten der Leiter bewegt. 
Wenn der magnetische Zustand ein Gleichgewichtszustand zwischen 
Kräften, die sich durch ein Potential darstellen lassen, und dem durch sie 
erregten Magnetismus ist, so läfst sich x mittelst der im vorigen $ mit & be- 
zeichneten Funktion durch die Formel 
d 
Be (3) 
darstellen. Die Gröfse e/ ist das Potential des von dem Strome & 
durchströmten Leiters in Bezug auf die Einheit der magnetischen Flüs- 
sigkeit in Dw. Ich nenne es kurzweg das Potential des Leiters. 
Demnach werde ich die Gröfse e8#«/Dw das Potential des Leiters 
in Bezug auf den ganzen Magnet, oder was identisch ist, das Po- 
tential des Magneten in Bezug auf den ganzen Leiter nennen. Die 
Gleichung (1) sagt also: die elektromotorische Kraft, welche in einem 
geschlossenen Leiter durch einen Magnet indueirt wird, sei es 
dafs der Magnet oder der Leiter bewegt wird, ist gleich der Dif- 
