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ferenz der Werthe, welche das Potential desLeiters in Bezug auf 
den ganzen Magnet am Anfang und Ende der Bewegung an- 
nimmt. — Nähert sich der Magnet aus grofser Entfernung dem Leiter oder 
umgekehrt der Leiter dem Magneten, so ist nach (2) die inducirte elektro- 
motorische Kraft dem Werthe gleich, welchen das Potential des Leiters in 
Bezug auf den ganzen Magnet in derjenigen Lage annimmt, in welcher die 
Bewegung aufhört. Es ist gleichgültig, ob der Magnet oder der Leiter oder 
auch beide zugleich, auf welchen Bahnen und in welcher Art sie bewegt 
werden, ob mit rein fortschreitender oder mit drehender Bewegung. Die 
erregte elektromotorische Kraft hängt allein von der Gröfse der Verän- 
derung ab, welche das Potential erfährt. Hat dieses am Anfang und Ende 
der Bewegung denselben Werth, so ist die erregte elektromotorische 
Kraft gleich Null. — Man kann den Grund für die Induktion also nicht in 
der Bewegung an sich, sondern allein in der dadurch hervorgebrachten Än- 
derung im Werthe des Potentials suchen, und es mufs demnach gleichgültig 
sein, wodurch diese Veränderung selbst hervorgebracht ist. Jeder Um- 
stand, wodurch das Potential des Leiters in Bezug auf den 
ganzen Magnet verändert wird, kann als die Ursache eines 
Induktionsstroms angesehen werden, und dessen Stärke ist 
dem Zuwachs gleich, welchen das durch den Leitungswider- 
stand dividirte Potential des Leiters erfährt. Ein solcher Um- 
stand ist die Veränderung des magnetischen Zustandes des Magneten. Den 
Werth des dadurch erregten Induktionsstroms, welchen ich wie im vorigen 
$ durch J“ bezeichnen will, erhält man sofort als die Differenz der Werthe, 
welche das Potential des Leiters in Bezug auf den ganzen Magnet in den 
beiderlei Zuständen des letztern annimmt. Es sei «’ die Dicke der magne- 
tischen Schicht an der Oberfläche des Magneten, und diese werde in «” ver- 
ändert. Das Potential des Leiters in Bezug auf den Magnet in dem ersten 
und zweiten Zustande ist respektive e8#Y/Dw, e3#’V/ Dw, wo eV dieselbe 
Bedeutung wie vorher hat. Demnach ist 
(4) JW = ed£(# — #”)V Du, 
oder wenn beide magnetischen Zustände solche Gleichgewichtszustände sind, 
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dafs nach 9) «=, und «=, gesetzt werden kann, 
