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bedeutet. Nennt man X, Y, Z die Componenten der Wirkung, welche 
Dw auf die Einheit des Stroms in Ds ausübt, so ist 
(2) X DS 2A, WW Ds 23.7205 — 2 
wo 3 die über die ganze, durch die gegebene Stromcurve begrenzte Ober- 
fläche auszudehnende Integration bezeichnet. Die Werthe von X, Y, Z er- 
hält man aus (2) $.5, wenn dort von den Gliedern rechter Hand die par- 
tiellen Differentialen nach der Normale an Dw, welche durch v bezeichnet 
werden soll, genommen werden und ;-j Du statt x’ gesetzt wird, 
X=4jife-y-y-mDi%, 
Aula} Du 
(3) Y=3j,t&@-8&)Dz — @—3)Da} , 
‚nd Du 
Z2= 477 ,1W-n)Dx — @—8)Dy}- 
Die Vergleichung der vorstehenden Formeln (1), (2), (3) mit den entspre- 
chenden unter (1) und (2) in $. 5 zeigt, dafs hier eine ähnliche Transforma- 
tien zuläfsig ist wie dort, und dafs also J in zwei Theile zerlegt werden kann, 
von denen der zweite fortfällt, wenn der Leiter keine drehende Bewegung 
besitzt, oder wenn er eine geschlossene Curve bildet. Ich werde diese bei- 
den Theile auch hier durch J, und J, bezeichnen. Dann erhält man nach 
Anleitung der Formeln (20), (21) und (29) in $. 5 
J= J, +J 
(4) J„,=—-+ej3Du% JS 0E+ Y,0n + Z,08}, 
X, =S416—-mDs—(&—-2)Dy}; 
(5) Y,=S5{@ —9)Dx,— (&— &)Dz}, 
2,= SZ $& —9Dy,—(—n)Dx}; 
"=, HH N’+&-9, 
(6) J,= — z8j3Duw ST + cos m 7. + cos n’ "2 Jar. 
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