allgemeine Geseize der indueirten elektrischen Ströme. 59 
In diesen Ausdrücken wird der Leiter als ruhend gedacht; statt seiner be- 
wegt sich der galvanische Strom und mit ihm das Flächenelement Du in ent- 
gegengesetzter Richtung. Die von der Zeit abhängigen Coordinaten des Ele- 
ments Dw, nämlich £, n, &, sind durch (15) $.5 bestimmt, wenn die gege- 
bene Bewegung des Leiters durch (4) daselbst ausgedrückt wird. 
Wenn der Leiter eine geschlossene Curve bildet, so ist 
VRR ION 
und die Gröfsen X,, Y,, Z,, welche die Componenten der Wirkung des 
Leiters auf die Einheit der in dem Punkte (£, „, £) concentrirt gedachten 
magnetischen Flüssigkeit vorstellen, sind die partiellen Differentialquotien- 
ten einer Funktion Y, nach £,n,. Dies ist ein schon oft erwähnter Am- 
perescher Satz; es läfst sich aber auch leicht direkt aus (5) nachweisen, 
dafs wenn der Leiter geschlossen ist, 
dX dY, aA, dZ dY, dZ 
a Ba, ep Pe 
du .dE ’ de de’ Bes au 



ist. Die Funktion e7’, ist das Potential des Leiters, bezogen auf die Einheit 
der magnetischen Flüssigkeit in dem Punkte (&, 1,2). Setzen wir nun in (4) 


dV, dV’ aF, 
—— P _— P ELITE 
A, > de ’ Y,= 2 Z,= a2 
so wird die unter dem Integralzeichen f stehende Gröfse das vollständige 
Differential von 7,. Bezeichnen wir die Grenzwerthe, die /, am Anfang und 
Ende der Bewegung hat, durch 7 und Y/, so wird 
J,=WejzDa SP, #2). (7) 
Wir haben den galvanischen Strom als ruhend, den Leiter als bewegt 
vorausgesetzt. Auf diesen Fall läfst sich der umgekehrte, wo der Leiter ruht 
und der inducirende Strom bewegt wird, zurückführen, da nach dem Satze 
in G. 4 statt der Bewegung des Stroms immer die entgegengesetzte des Lei- 
ters substituirt werden kann, vorausgesetzt dafs dadurch die Grenzen der 
Integrationen S und & nicht geändert werden. Demnach drücken (4) und 
(6) auch die Ströme aus, welche in einem Leiter durch die Bewegung 
eines geschlossenen galvanischen Stroms inducirt werden, und in ihnen ha- 
ben &, n, 8, 0&, on, 0 die der wirklichen Bewegung des Elements Dw ent- 
H2 
