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sprechenden Werthe. Ist der indueirte Leiter geschlossen, so gilt auch 
in diesem Falle die Gleichung (7). 
Die Gröfse 42/7 2Dw d - ist das Potential des geschlossenen Leiters, 
bezogen auf den ganzen galvanischen Strom. Demnach ergiebt sich aus (7) 

folgender Satz: die in einem geschlossenen Leiter durch einen 
geschlossenen galvanischen Strom inducirte elektromotorische 
Kraft, sei es dafs der Leiter oder der Strom eine ÖOrtsverän- 
derung erfährt, ist gleich der Differenz der Werthe, welche 
das Potential des Leiters, bezogen auf den ganzen galvanischen 
Strom, am Anfang und Ende der Bewegung besitzt. 
Die Formeln (4) und (6) setzen voraus, dafs der inducirende Strom 
ein geschlossener sei. Ich werde jetzt den Fall entwickeln, wo der indu- 
eirte Leiter eine geschlossene Curve bildet, und annehmen, dafs der Leiter 
ruht und der Strom bewegt wird. Nach (7) $. 4 ist der inducirte Strom 
(8) Me er fiXE + Yu + ZAQ De, 
we X,, Y,, Z, die Componenten der Wirkung des von der Einheit des 
Stroms durchströmten Leiters auf das Stromelement Dr sind. Da der Lei- 
ter eine geschlossene Curve bildet, so lassen sich diese Componenten ganz 
entsprechend, wie oben in (1) und (2) die Componenten X,, Y, und Z, 
ausdrücken, nämlich 
X,Ds =— 4382. ${@— &)Dn — (,— m) D2}Do, 
(9) SYD = — 4785.  $&— D% — (& —8) DE}Do, 
ZD=— 45-5 [on —n)DE —(&,—HDn}Do, 
"= (x, 78). +)’ +@—9); 
wo Do das Element einer beliebigen durch den Leiter begrenzten Oberfläche 
ist, und das Integral $ über diese Oberfläche ausgedehnt, durch = aber der 
nach der Normale n an dem Element Do genommene Differentialquotient 
bezeichnet wird. Durch Substitution dieser Werthe in (8) kann man mit 
dieser Gleichung dieselben Transformationen vornehmen, durch welche 
aus (1) die Gleichungen (2), (5), (6) abgeleitet sind. Man erhält dann 
