allgemeine Gesetze der inducirten elektrischen Ströme. 61 
=, +, 
J„=-ejS JKx+ Y,dy + Z,02), (10) 
wo 
X, =—-2- {y—n)D—-(@-8)Dn, 
Y.=—25$(2—8)DE-(@-£)D%, (11) 
Z2,=— 27 {® —&)Dn —(y—n)DE, 
"—=(#—5)’+y-)’+@— 9), 
J,= — +«jSDoZ f [eos! + cosm !Z" +cosn = Jav. (13) 
r 


Wenn der inducirende Strom eine geschlossene Curve bildet, so ist 
J, = 0, 
und die Gröfsen /X,, jY,,, jZ, sind, da sie die Componenten der Wirkung 
des inducirenden Stroms auf die Einheit der magnetischen Flüssigkeit in 
dem Punkte (x, y,z) vorstellen, die nach den Coordinaten x, y, z genom- 
menen partiellen Differentialquotienten des Potentials des inducirenden 
Stroms. Ich nenne dieses Potential 7, so dafs 
AV, ar, ar, 
X — m IE = Tr — m 
? dx ? 2 dy 2 5, dz 



Wenn man diese Werthe in (10) setzt, die Integration f ausführt und die 
beiden Endwerthe von /_ mit Y und Y” bezeichnet, so erhält man 
1 . d 7 zu 
Jd4= 78j8SDo—; (#,—V}). (13) 
Die Formeln (10), (11), (12) gelten auch, wenn statt des galvanischen 
Stromes der Leiter eine Bewegung erhält, und x, y, 2, da, dy, 02 die 
dieser Bewegung angehörigen Werthe bekommen. Es ist also auch in 
Bezug auf die Formel (13) gleichgültig, ob der Strom oder der Leiter 
seinen Ort verändert. Die Gröfse 4je$!Do — ist das Potential des Stroms, 
bezogen auf den ganzen von einem Strome e durchströmt gedachten Leiter. 
Hieraus geht hervor, dafs man in dem oben aus (7) abgeleiteten Satze 
statt des auf den Strom bezogenen Potentials des Leiters auch das auf den 

