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ganzen Leiter bezogne Potential des Stroms setzen kann. Dies sind in der 
That identische Bezeichnungen derselben Gröfse. Da nemlich Y das auf 
die Einheit der magnetischen Flüssigkeit in dem Punkte (x,y,z) bezogene 
Potential der Oberfläche w ist, deren zwei Seiten von den zwei entgegen- 

gesetzten magnetischen Flüssigkeiten mit der Dichtigkeit Fr leichförmig 
bedeckt gedacht werden, so ist 
ra—=2Do — . 
Ebenso ist 
gi 
V,= SDo > 
wo De@- HEN) + eg 
Setzt man diese Werthe respective in (13) und (7), und bezeichnet mit 7’ 
und 7” die Werthe von » am Anfang und Ende der Bewegung, so fallen beide 
Ausdrücke für J, zusammen und geben: 
(14) J, = +2jS2Do Du ie —_ 1 
12 dndv | r’ 
Die Formeln (7), (13), (14) zeigen, dafs die Induktion, welche ein 
geschlossener Leiter durch einen geschlossenen galvanischen Strom erfährt, 
von der Bewegung an sich, sei es des Leiters oder des Stroms, unabhängig 
ist, und dafs sie allein von der durch die Bewegung hervorgebrachten Verän- 
derung des Werthes des auf den Leiter bezogenen Potentials des Stroms ab- 
hängt. Ich folgere hieraus, dafs es überhaupt gleichgültig ist, wodurch der 
Werth des Potentials verändert wird, und dafs jeder Umstand, der densel- 
ben verändert, die Ursache einer Induktion ist. Es wird also in dem ge- 
schlossenen Leiter, auch wenn die Intensität eines in seiner Nähe befindlichen 
galvanischen Stroms verändert wird, ein Induktionsstrom erregt werden, 
und die elektromotorische Kraft dieses Stroms wird die Differenz der Werthe 
des auf den Leiter bezogenen Potentials des Stroms in seinen beiden Endzu- 
ständen sein. Ich werde den inducirten Strom mit J” bezeichnen, und mit 
j und j” die Anfangs- und Endintensität des galvanischen Stroms; dann ist 
16) Im= ze j")SDo GE = 4 -j)EDuT 
y 
oder 
ry# .n ae 
(17) BA = —&E (] 7 )S$3DoDw Er 
