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Der in einem Leiter s, welcher sich unter dem Einflufs eines galvani- 
schen Stroms « bewegt, inducirte Strom ist nach (6) $. 3, 
(A) ee ee Sf{X dx + Y.y +20} Ds, 
wo die Gröfsen X,Ds u. s. w. die Componenten der Gesammtwirkung be- 
deuten, welche der inducirende Strom o auf das Element Ds des bewegten 
Leiters ausübt, und dx, dy, ds die Projektionen des Elements dw der Bahn 
sind, auf welcher Ds bewegt wird. Wenn der inducirende Strom von der 
Intensität j eine geschlossene Curve bildet, so lassen sich die von Ampere 
gegebenen Ausdrücke für die Componenten seiner Wirkung auf das Element 
Ds, dieses von der Einheit des Stroms durchströmt gedacht, so darstellen: 
Inlurfasaor sobe aäpinailiilar 
X Ds = 7j2% cs DE — 02) DE 2E Di — De) Dyh 
zZ zii a 
Olan, 2 a De “De) D»— (5 D2 — Zoe} 
Z,Ds = 4j2 I De or) Dy— > De “pe )n.h 
wo r=(—-$’+Yy-N)’+@—N- 
Substituirt man diese Werthe in (1) und ordnet das Resultat nach DE, 
Du, D2, so erhält man für den Theil desselben, welcher von DE abhängt, 
NS EDe+ ZZ 7 Dy +25 De) az. 
a (7 dx + — 2y + "7 9s )Dx DE, 
woraus sich die von Dn und DZ abhängigen Theile leicht bilden lassen, in- 
dem man die aufserhalb der Parenthesen stehenden DE, Dx, dx respective 
mit Du, Dy, üy oder D2, Dz, dz vertauscht. Da man statt der par- 
tiellen Differentialquotienten von = nach £, n, £ die negativen nach x, y, z 
schreiben kann, so erhält man durch partielle Integration in Bezug auf das 
Element Ds, 
s(% 7 Da+ 2 Dy + De)0oa=— 0a + Ss. D.dx 
ELF Ds, 

