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NEUMANN: 
Bildet der Strom s, auf welchen sich die Integrationen in (7) beziehn, 
eine geschlossene Curve, so ist 
K=ib=%M, 
weil alsdann jede dieser Gröfsen das Stück vorstellt, welches auf der mit 
dem Halbmesser = ı um den Punkt (£,r,£) beschriebenen Kugelfläche durch 
den Kegel abgeschnitten wird, welcher aus dem Punkte (£, „, 2) als Spitze 
durch die Curve s gelegt wird. Ich werde dieses Kugelflächenstück die 
Kegelöffnung von s in Bezug auf den Punkt (£,»,£) oder auf 
den Ort von A nennen und dasselbe mit A bezeichnen. Hierdurch redu- 
zirt sich der Ausdruck in (8) auf 
(9) pAlıyEt 
dN’ 
das heifst: esist das Potential eines Stroms, welcher den kleinen 
ebenen Raum A umkreist, in Bezug auf einen geschlossenen 
Strom s, wenn in beiden die Stromeinheit strömt, gleich dem 
Produkt aus ZA in dem nach der Normale auf A genommenen 
Differentialquotienten der Kegelöffnung von s in Bezug aufA. 
Betrachtet man den kleinen Raum A als den Normalschnitt eines 
sehr engen Kanals, dessen Axe \ ist, und denkt man sich jeden der aufein- 
anderfolgenden Normalschnitte des Kanals von der Stromeinheit umkreist, 
so erhält man ein Solenoid. Es sei @ die Anzahl der Stromumkreisungen, 
welche sich auf der Einheit der Länge befinden, so ist die Anzahl solcher 
Umkreisungen auf dem Element der Axe ON gleich «o/V, und demnach das 
Potential des Solenoidelements in Bezug auf s, 
ONE 
Erstreckt sich das Solenoid von N’ bis N”, und bezeichnet man die zu NV’ 
und N” gehörigen Werthe von X durch X’ und X”, so erhält man als Po- 
tential des begrenzten Solenoids in Bezug auf s, 
(10) +a$K"— Kr}. 
Liegt das eine Ende NV’ unendlich weit von s, so ist Ä’= 0, und man erhält 
also als Potential eines an einem Ende unbegrenzten Solenoids 
in Bezug auf s, 
(11) tarK, 
