allgemeine Gesetze der inducirten elektrischen Ströme. 79 
findet, wenn die Bahn eine stetige ist, da statt, wo der Integralstrom eines 
unbestimmten Stücks der Bahn ein Maximum oder Minimum ist. — Der vor- 
stehende Ausdruck des Stroms verschwindet für eine ganze Umdrehung, 
d. h. wenn #—= #"; behufs der Beobachtung mufs seine Richtung mittelst 
des Commutators bei den Stellungen des Leiters umgesetzt werden, für wel- 
che $=0, $ = ı80 etc., d.i. wenn die Normale auf ihm mit und der Dre- 
hungsaxe in einer Ebene liegt. Wird der Commutator auf diese Weise 
angewandt, so giebt jede halbe Umdrehung einen Strom 
J = ze! MF sin (a,r) sinc. (4) 
Die Drehungsaxe sei parallel mit der Ebene des Leiters, d. i. c= %°; 
sie stehe horizontal und sei einmal senkrecht zum Meridian und dann paral- 
lel mit ihm. Im ersten Falle ist sin(a,”) = ı und der Strom der halben 
Umdrehung 22? MF. (9) 
Im zweiten Falle ist sin (a,r) = sin, wenn j die magnetische Inklination an 
dem Beobachtungsort bedeutet, und der Strom der halben Umdrehung 
28 MF sinj. (6) 
Steht die Drehungsaxe vertikal, so ist der Strom jeder halben Umdrehung 
2eE MF cos). (7) 
Man vergleiche hiemit Webers Abhandlung über das Induktions- 
inklinatorium. 
I: 
Die Anwendung der Formeln (14) bis (17) des vorigen $ setzt die 
Kenntnifs von » als Funktion der Stelle der Oberfläche des Magneten voraus. 
Diese Kenntnifs ist in den meisten Fällen nur angenähert zu erlangen. Ich 
werde in dieser Hinsicht die beiden Voraussetzungen machen, welche in vie- 
len Fällen als angenähert richtig betrachtet werden dürfen, dafs der Magnet 
von cylindrischer oder prismatischer Form sei und die beiden magnetischen 
Flüssigkeiten gleichförmig über seine Grundflächen verbreitet seien, während 
die Seitenflächen davon frei sind. Die Dimensionen der Grundflächen seien 
im Verhältnifs zu ihren Entfernungen von dem Leiter so klein, dafs. die 
Werthe der zu den einzelnen Elementen df derselben Grundfläche gehöri- 
gen K als gleich angesehen werden können. Durch X, werde ich den den 
