allgemeine Gesetze der inducirten elektrischen Ströme. 51 
Wir wollen jetzt annehmen, der Magnet befinde sich in einer Spirale 
von N Windungen und von der Länge Z; die Axe des Magneten falle mit 
der Axe der Spirale zusammen, und für die Enden der Spirale si = — a 
und e=—(a+L). Da auf der Länge / sich N Windungen befinden, 
dürfen wir uns denken, dafs auf da sich "tz Windungen befinden. _ Wir 
haben also den Ausdruck (10) mit a2 zu multiplieiren und zwischen den 
Grenzen = — (a+_[L) und = — a zu integriren, um den in der Spirale 
indueirten Strom zu erhalten. Dies giebt 
VE+a)®? HR? —YV h—L-a)?+-R? 
J=-— zreeuf . N } 
—Va?+R® +VR- a)? + R? 
Wenn die Spirale von beiden Enden des Magneten gleich weit entfernt ist, 
d.h. wenn Z+a=h-.a, so wird dieser Strom 
(12) 
T=—ineufZ Va-a®? HR? —Va+rr?}. (13) 
Der Ausdruck in (12) verwandelt sich, wenn die Entfernung der Enden der 
Spirale von den Enden des Magneten im Verhältnifs zum Durchmesser der 
Spirale grofs ist, d.h. wenn = und Zi 

—, kleine Gröfsen sind, in 
J= —ıire'ufN, (14) 
d.h. wenn der Durchmesser der Spirale gegen ihre Entfernung 
von den Enden des Magneten klein ist, wird die in ihr durch 
den Akt der Magnetisirung inducirte elektromotorische Kraft 
der Anzahl ihrer Windungen proportional und von ihrem Durch- 
messer und ihrer Stelle auf dem Magneten unabhängig. 
Wenn man in (12) a=ound L = A setzt, d.h. wenn der ganze Ma- 
gnet von Windungen bedeckt wird, so verwandelt sich der vorige Ausdruck in 
J,= — ıimeenfN Iy: +(#) - ah, (15) 
so dafs der eben ausgesprochene Satz auch in diesem Falle gilt, wenn nur 
= eine kleine Gröfse ist. Hier aber sowohl als in (4) müssen die Dimensio- 
nen von f im Verhältnifs zu A klein sein. Man vergleiche die Untersu- 
chungen von Lenz in Pogg. Ann. B. 34 und 47. 
Es werde unter dem Einflufs eines Magneten von derselben Be- 
schaffenheit wie der, auf welchen die vorstehende Betrachtung bezogen 
Physik.-maih. Kl. 1845. L 
