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wo K,, K, die zu # = 0 gehörigen Werthe von X, und X, bedeuten. Die 
Maxima und Minima dieses Ausdrucks finden bei $ = 150°, $ = 360° 
u. s. w. statt; an diesen Stellen mufs, wenn der Strom bei fortgesetzter Dre- 
hung seine Richtung nicht ändern soll, der Commutator sie umsetzen; zwi- 
schen je zwei solchen Umsetzungen hat der Strom dieselbe Intensität, es bedarf 
also nur der Entwickelung seines Werths für die Werthe von $ zwischen o und 
150°. Es beziehe sich demnach in dem vorstehenden Ausdruck X, und X, auf 
= 150°. Wir haben X) = (K,), und da man von o nach u auf die andere 
Seite der Leiterebene längs dem Magneten aufserhalb des Leiters gelangt, 
K,—= — (K.). Ferner ist, da bei einer Drehung um 150° die Pole des Magne- 
ten die Leiterebene aufserhalb des Leiters schneiden, X, = — (K,), K,=(K.). 
Demnach wird der durch eine Drehung von $ = 0 bis $ = 150° indueirte Strom 
I = enf{(K) + (K.) + (K,) + (K)}. 

Nun ist 
(K)=(K)=:7 (C Dee, 
N SH A atx 
M=-R)=r(-, ) 
also 
1 J= Ma u Senn 
(17) Amee sl: Vo ae I 
Hieraus ergeben sich die Formeln für die Fälle, wenn mehrere Windungen 
mit der Drehungsaxe verbunden sind, und für ihre vortheilhafteste An- 
ordnung. Man vergleiche Webers Abhandlung über den Rota- 
tions-Induktor. 
IV. 
Es soll der Strom bestimmt werden, welcher in einer Anordnung wie 
in der v. Ettinghausenschen Maschiene durch die festen Magnetpole in 
einem Umgang der Spirale, welche über die Anker gelegt ist, in Folge ihrer 
Rotation inducirt wird. Der Magnet ist wie vorher hufeisenförmig gebogen, 
und in Bezug auf seine Endflächen o und u sollen dieselben Voraussetzungen 
wie oben gelten. Mit der durch die Mitte m der Linie ou — 2a gehenden 
Drehungsaxe, die senkrecht auf ou steht, sei ein kreisförmiger Leiter vom 
Halbmesser R so verbunden, dafs seine Ebene senkrecht auf der Drehungs- 
axe steht, und sein Mittelpunkt von derselben um a entfernt ist; die Ent- 
