2 Rıcuzror: Eine neue Lösung des Problems 
neuen und versteckten Quelle abzuleiten, und dadurch einen, wenn gleich 
erst bedeutend später gehörig verstandenen und genügend gewürdigten Fort- 
schritt, nicht nur in der Behandlung aller derartigen dynamischen Aufgaben, 
sondern auch in der Integration der Differential- Gleichungen überhaupt zu 
veranlassen. In seiner hierauf bezüglichen berühmten Abhandlung über die 
Variation der Constanten in den Problemen der Dynamik, welche er dem 
Institut schon im Jahre 1809 vorlegte, wendet er seine Art der Ableitung 
der Störungsgleichungen auf zwei Beispiele an, auf die elliptische Bewegung 
eines Planeten und auf die der Rotation eines Körpers, mit welcher ich mich 
hier beschäftigen werde. Poisson legt darin die von Euler in seiner iheo- 
ria motus corporum solidorum gegebene Lösung der Differentialgleichungen 
der Rotation eines Körpers, auf welchen gar keine äufsern Kräfte wirken, 
zum Grunde, variirt die sechs darin vorkommenden willkührlichen Constan- 
ten, und findet dann eine merkwürdige Analogie zwischen den Störungsglei- 
chungen dieses und des vorher behandelten Problems der elliptischen Be- 
wegung eines Planeten, welche auf einer correspondirend analogen Bedeu- 
tung der sechs willkührlichen Constanten in den Integralgleichungen beider 
Probleme beruht. Diese Constanten sind mit der dort benutzten Bezeich- 
nung folgende: 
h, die in der Gleichung der lebendigen Kräfte vorkommende Constante, 
!, die der Zeit hinzuzufügende Constante, 
k, die Summe der in Bezug auf die Principalebene der Projection genom- 
menen Projectionen derjenigen Flächenräume, welche von den aus dem 
festen Centrum, bei dem ersten Problem nach dem sich bewegenden 
Centrum, und bei dem letztern nach allen Molecülen des Körpers ge- 
zogenen Radienvectoren, bestrichen werden, multiplieirt respective in 
die Massen dieser Molecüle, wobei zu merken, dafs diese Summe ge- 
rade für diese Ebene, welche im erstern Problem Ebene der Bahn, 
im letztern invariable Ebene genannt wird, einen gröfsern Werth erhält 
als für alle andern, 
y, die Neigung der Principalebene der Projection gegen eine feste Ebene, 
a, die Länge des Knotens beider Ebenen auf der festen Ebene von einer 
angenommenen Linie an gezählt, 
g, die zu einem in der Principalebene der Projection gezählten Winkel, 
welcher im ersten Problem die wahre Anomalie des Planeten ist, und 
