der Rotation eines festen Körpers um einen Punkt. 7 
Ganz dasselbe System wird sich aus der folgenden Analyse ergeben. 
I. 
Die folgenden Betrachtungen stützen sich auf ein Theorem, welches 
dem obigen auf ein freies System von materiellen Punkten bezüglichen ganz 
analog ist und sich auf ein solches System bezieht, dessen Punkte gegebenen 
Bedingungen unterworfen sind. — Ich werde dasselbe ohne Beweis voraus- 
setzen, da derselbe theils in der oben angeführten Abhandlung von Jacobi 
im 17. Bande des Crelleschen Journals begründet ist, theils ganz auf die- 
selbe Weise ausgeführt werden kann, deren sich Desboves in einem spe- 
ciellern Fall, wie oben erwähnt, bedient hat. Dieses Theorem ist folgendes. 
Wenn für ein System materieller Punkte, deren Coordinaten gegebe- 
nen Bedingungsgleichungen unterworfen sind, eine Kräftefunction, im obigen 
Sinne, gilt, und man führt die jenen Bedingungsgleichungen identisch Genüge 
leistenden Variabeln 
915 92» Es 
an Stelle der Coordinaten ein, so nehmen die Bewegungs- Gleichungen fol- 


BO gr ae! 
‚AT-V) T-0), ,,a(U-T) U-T), 
im KrT7 E Op2 RE era. 092 
worin T die sich auf alle Punkte des Be erstreckende Summe: 
-2()+@)+)} 
dq, ’ dgz 
Gin Fern a Yr a To: 
in den Variabeln: 
ausgedrückt, U die Kräftefunction bezeichnet, und die Variabeln p, , p5 >» -- 
nach welchen zugleich mit den Variabeln q,, g,,-.- die partielle Differen- 
tiation der Differenz (T— U) angestellt wird, durch die Gleichungen : 
oT =p 7 =» 
< A ir =Pray ee» 
bestimmt werden. 9494 092 
Substituirt man zweitens in der, nach Elimination der Gröfsen g/, 
J2>+.., durch die Gröfsen q,, Q35*++ Pi > Pz+.. ausgedrückten Function 
T, an Stelle der Gröfsen: 
Bi Beide. 
