32 Rıcuetor: Eine neue Lösung des Problems 
C er C r 
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A—B,) vg A—B P090° 
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(d4){a=Y— are tang 4 
ed, sind & Van dr ero (C?r,—2t,C) 
8?cosd+Cr), re: Cr pe" (A-B)le! np, 


G =arc tang( 
wo L, a, G@ willkührliche Constanten bedeuten. 
In dem besondern Fall, dafs r, = 0 gesetzt ist, gehen aus der ersten 
und dritten dieser Gleichungen die letzten Glieder fort. Die drei andern 
Integralgleichungen könnte man durch eine ähnliche partielle Differentiation 
der Lösung (45) nach den Variabeln $, W, $ erhalten, allein sie folgen hier 
wie in allen ähnlichen Fällen der Behandlung der partiellen Differentialglei- 
chung, die zu dem Problem gehört, schon in einer ähnlichen nach den Con- 
stanten aufgelösten Form, aus den zur Auflösung benutzten Gleichungen, 
und sind daher in diesem Falle folgende: 
Y, = Const., 
(62) A’p? + Big: + Cr: — p° s 
Ap’+Bg’+Cr’=at,, 
wie sie in dieser Form aus den Gleichungen (30), (31) sich ergeben. 
Die hier eingeführten 3 Constanten 
u RR NT , 
und die früheren 
t,, g, Const. 
besitzen die im Artikel I. erwähnte Eigenschaft in Bezug auf die Störungs- 
gleichungen dieses Problems, indem sie die in der Einleitung angeführte ca- 
nonische Form dieser Gleichungen gewähren. Jedoch kann man, während 
die drei letzteren Constanten unverändert beibehalten werden, die drei er- 
sten nach einer gewissen Regel verändern, ohne dafs das ganze System seine 
Natur, in Bezug auf die Störungsgleichungen, ändert. Man darf nämlich 
nur zu der Lösung (45) der partiellen Differentialgleichung (5) eine belie- 
bige Function der drei Constanten: 
Y tb; eg 
