40 Rıcneror: Eine neue Lösung des Problems 
(76) \Bg= e(cospsinT cos9cos(d— 9) -+sin$sinTsin()—ad)— cos$ cosT'sin®#) 
=-—0sin® cos®, 
Ap=e(sin®sinT'cos 9 cos(V—a)— cos$sinT'sin(V—@)— sin $ cosT' sin 9) 
=— sin @sin®, 


edısind 5, . i A 1 
ee sin ® sin (Y— a) = g* sin ® sin (Y—P), 
g?cosd+lri, _ BEN 
To gr ie (sin # cosT cos (Y—.«) — sinT' cos) 
= — 2? sin® cos (F—P). 
Hiermit ausgerüstet, wende ich mich zur Interpretation der noch übrigen 
ersten und letzten der Integralgleichungen (65°), und der in ihnen vorkom- 
menden Constanten. 
Aus der öten dieser Formeln folgt durch Differentiation:: 
(77) Cdr=—egsin 0d®; 
und durch Substitution derselben, so wie der beiden folgenden in die letzte 
Gleichung (62), folgende Gleichung: 
(78) ge’ (AB— BC sin’ # — CA cos’ $) sin’® = AB (e’ — 2t,C). 
Durch Differentiation dieser Gleichung erhält man mit Hinzuziehung der 
eben erwähnten und der Formel (77) folgende Umformung des Differentials 
dr 
Bi (79) El ar ABLE, ab 
A—B'pg En eg cos® "B(A—C) sin®® + A(B—C) cos? ®’ 
worin 9 cos © aus derselben Gleichung (78) auf folgende Weise durch ® aus- 
gedrückt wird: 
2 BC(2t, A—2?)sin?® + CA(2t, B—;?)cos? 
(80) ges =+Y( B(A—C)sin?® + A(B—-0) cos? ® ) 
Das vor dem Wurzelzeichen, welches stets positiv sein möge, vorgesetzte 
doppelte Zeichen bleibt unbestimmt, so lange über die Lage der dritten 
Hauptachse nichts festgesetzt ist. Nimmt man B als das mittlere Moment 
der Trägheit des rotirenden Körpers an, so dafs A— B und B—C Gröfsen 
desselben Zeichens sind, und unterscheidet die beiden Fälle, worin die Dif- 
ferenz: 21, B— ge’ 
positiv oder negativ ist, dadurch, dafs man für A im erstern Falle das gröfste, 
im letzteın das kleinste Trägheitsmoment nimmt, so hängt die Frage, wel- 
