46 Rıcnevor: Eine neue Lösung des Problems 
zwei Seiten und der eingeschlossene Winkel eines sphärischen Dreiecks sind, 
dessen vorherbestimmte gegenüberliegende Stücke respective: 
©, ”—N,, P,— Po; 
oder, wenn letzteres negativ ist, 
® 
sind. ic 
Es bleibt also nur noch die Gröfse z, in den Gleichungen des Problems 
”—8,; 27 +8,—b, 
übrig, welche unter diesen Umständen einen ganz beliebigen Werth anneh- 
men kann. Im Bisherigen ist die vollständige Interpretation der 3 Integral- 
gleichungen (65*) und der darin vorkommenden willkührlichen Constanten 
enthalten. Auf eine ähnliche Weise kann man das System Integralgleichun- 
gen (69) behandeln, welches von dem vorigen dadurch sich unterscheidet, 
dafs die untere Grenze der in ihnen vorkommenden Integrale nicht eine 
reine Constante ist, sondern durch die Gleichung: 
bestimmt wird. Da CR, —=2c0s®, ist, so folgt aus der Gleichung (80), 
dafs &$, = — diesen Anfangswerth von r hervorruft. Es ist also diejenige 
Lage des Körpers als Anfangslage angenommen, wobei die niedersteigende 
Knotenlinie der &,y, Ebene auf der X F Ebene in der Verlängerung der po- 
sitiven y, Halbachse liegt. Die 4te, öte und 6te der Formeln (76) lehren, 
dafs in diesem Falle: 
CR,= 2c0s®, =+ VE ee) D 
EB; 
CP, =-esin9g, =- ve en — 
sein wird, wenn Q, und P, die mit R, Re Werthe von q und 
psind. Es liegt daher die anfängliche momentane Drehungsachse in der &,z, 
Ebene. Umgekehrt kann man aus einer gegebenen Anfangslage der momen- 
tanen Drehungsachse in der Ebene des gröfsten und kleinsten Moments der 
Trägheit und der Gröfse und Richtung der anfänglichen Winkelgeschwindig- 
keit um diese Achse, ganz so wie es oben im allgemeineren Falle gezeigt ist, 
die richtige Lage der drei positiven &,, y,, z, Halbachsen und den geeigne- 
ten der beiden Werthe von cos®, ableiten, während man ®, = — erhält. 
