786  Gesamtsitzung vom 10. November 1921. — Mitteilung vom 27. Oktober 
Dann geht die Gruppe (12) in die folgende über: 
I ar (di Su 8.) Mm, 
( Sı2 j) e 
N = MI, == Y \ abe N 123 
12 72 
| Un 15 (B; u Ss) m, : 
| m Term, rem 
| e% +, — sm, | ° N,. si ER = 
N,, J ‘ 
S3 a ee RR 5 
N. : N, z 
Durch die zweite Gleichung dieser Gruppe ist M, bestimmt. Da- 
mit ergeben sich die Endneigungen v, und v, aus der ersten und 
letzten Gleichung. 
Wenn die Hebelarme / der Stabkräfte Null sind, verschwinden’ 
im allgemeinen auch die Größen ®,, und ®,, und damit das Moment M,. 
Ein von Null verschiedener Wert wird aber möglich, wenn der Faktor 
von M, in der zweiten Gleichung auch verschwindet. Die Knick- 
bedingung für den in drei Punkten elastisch eingespannten Stab 
von zwei Feldern lautet also 
EUER l;, Ar (3 ori 5) Ms: 
b.. + (fi. TR $.) m, 
(i+t,m)(1+%,m,) — S,m,m, 
(I +1,,m,) (I+t, m,) ER, m, 
Behält man die abgekürzte Bezeichnung der Nenner bei und multi- 
pliziert man mit N\,,\,,, so nimmt die Knickbedingung die Form an 
( 16) iz ts (ze RE 52.) IM, | N =t- 1% Sr (2; =. s,)m,] NS =o0,. 
Diese Gleichung wird erfüllt, wenn 
(17) MR.) und ELF OR 
Das sind aber nach (6) und (9) die Knickbedingungen der ein- 
zelnen Felder je für sich. Der Fall (17) bildet mithin offenbar eine 
 Nebenlösung im Sinne der Ausführungen auf Seite 200 des Jahr- 
ganges 1909 der Sitzungsberichte, während die Hauptlösung durch 
(16) gegeben ist. 
Zur völligen Klarstellung des Rechnungsganges muß jetzt noch 
eine Bemerkung angefügt werden. Es ist oben angenommen, daß am 
rechten Ende des Feldes 1—2 der Verdrehungswiderstand »n, wirke. 
Derselbe Betrag ist am linken Ende des Feldes 2-—3 wirkend gedacht. 
Setzt man beide Felder zu einem Stab zusammen, dann ergibt das 
im Punkte 2 den Verdrehungswiderstand 2’n,. Geht man von einem 
Stabe mit zwei Feldern aus, so bedeutet m, hiernach die Hälfte des 
am mittleren Knotenpunkte auftretenden Verdrehungswiderstandes. 
=o0. 
ee 
