968 Gesamtsitzung vom 22. Dezember 1921. — Mitteilung vom 8. Dezember 
zu verlegen. Wir verfolgen ihn trotzdem und setzen, um die T\,,, 
den F,, proportional zu erhalten: 
Ior — 244,; Goo == 24, (2) 
so daß der metrische Fundamentaltensor des R, im wesentlichen 
das mit dem elektromagnetischen Viererpotentialgeränderte 
Tensorpotential der Gravitation wird; die Rolle der Eckkompo- 
nente g bleibt vorerst unbestimmt. Schreibt man noch für die den 
F,, entsprechenden Summen 9,.,+9,., kurz 3,,, so hat man: 
I: = RR Io — —023,15 Tr = a —— RE (3) 
Durch das elektromagnetische Feld F,,, sein »Nebenfeld« 
>,, sowie den Gradienten! von g sind somit die fünfunddreißig 
neuen Dreizeigergrößen (von denen fünf verschwinden) erschöpft. 
Dabei entstehen aus der umfassenden Gleichung 
Dt Trut+ Tin) .m = Tarr.ı 4 Ina. + Imii. x (4) 
vermöge der Zylinderbedingung die bekannten Beziehungen: 
Fa, +Ffu.t+Fu3>=0 und I. I.1%: (4a) 
* * * 
Wir beschränken jetzt, wie üblich, die Parameterwahl durch 
BD |9.,| = — ı und lassen (Näherung ]) die g,, nur wenig von den 
ik 
»euklidischen« Werten —Öd,, abweichen. Mit T4, = = ‚= Ta 
werden dann die hier interessierenden Komponenten des zweiten Vier- 
zeigertensors: 
(r, Bor —=aRı 1x0, 0) = 0 
De) 
1xX, 001-120, 00)—100,00, er (5) 
Hier tritt erfreulicherweise das Nebenfeld aus Gl. (3.) nicht mehr 
auf: Von elektrischen Größen sind es die Feldableitungen allein, 
die die Krümmung des R, mitbestimmen. Bildet man vollends den 
verjüngten Tensor R,,= fir, rk\, so gilt kraft unserer Annahmen 
(in bekannter Schreibart): 
R,„=[T;,., (wie früher), 
R„=-aAwF, (6) 
ee EN 
Die fünfzehn Komponenten des Krümmungstensors zerfallen 
somit in die linken Seiten ı. der alten Feldgleichungen der Gra- 
' Vierdimensional zurückgedeutet. 
