14 RıeEss 
bestätigt und führe die Versuche sogleich an. Es wurden zu zwei Schlag- 
weiten die nöthigen Elektrieitätsmengen gesucht, je nachdem 2 bis 7 Fla- 
schen gebraucht wurden (jede Flasche von 2,6 par. quadr. Fufs innerer Be- 
legung). 
Flaschenzahl Schlagweite 0,1 Lin. Schlagweite 0,4 
$ beobachtetg berechnet beob.g berechn. 
2 6 5,2 11 10,4 
3 8 7,8 16 15,6 
[N 10 10,4 21 20,7 
5 13 13 26 25,9 
15 15,6 31 Sn 
18 18,1 36 36,3 
Die Rechnung ist nach dem Ausdrucke geführt g=8,2.sVx und 
giebt die Beobachtung vollkommen wieder. Das Gesetz, das sich in dem- 
selben ausspricht, hat sich in einer grofsen Anzahl von Versuchen ohne 
Ausnahme bestätigt. Man hat also für die Seitenschlagweite 
x=a(*) 
Ss 
Die Schlagweite der Seitenentladung ist proportional dem 
Quadrate der Dichtigkeit der in der Batterie angehäuften 
Elektrieität. 
S.9. 
Ich werde auf die Folgerungen, die dies merkwürdige Gesetz zuläfst, 
weiter unten aufmerksam machen, und gehe zu seiner Anwendung zur Un- 
tersuchung des Seitenstromes. Der Seitenstrom, das heifst die Elektrici- 
tätsbewegung, die von dem Stamme durch den Ast und die Luftschicht im 
Mikrometer sich bis zum Ende des Seitendrahtes fortpflanzt, übt im durch- 
strömten Drahte keine an den bisher angewandten Instrumenten erkennbare 
constante Wirkung aus ($. 4). Wir entbehren also eines, an andern elek- 
irischen Strömen angewandten Maafses für den Seitenstrom und müssen uns 
an die Schlagweite halten, die keinen Schlufs auf die in Bewegung gesetzte 
Elektricitätsmenge zuläfst. Ich werde daher für den Seitenstrom die Be- 
zeichnung Seitenentladung auch ferner beibehalten und diese gröfser 
oder kleiner nennen, je nachdem sie eine gröfsere oder kleinere Luftschicht 
zu durchbrechen fähig ist. Um die Änderung der Seitenentladung nach ver- 
schiedener Anordnung ihrer Leiter zu erfahren, hätte ich Batterie und La- 
