über die Hansensche Form der Störungen. 43 
dZz 2h? 
nn, Fam) (i “2 rs 
ie rer Fr er eis no? 5 125) cosv' + 702 (lc Za)rS (14) 
+ — mai 
N 
so wird man als Integral erhalten die at, (12) 
= = —— —— 1 
h° h 
y— 2 ecos (y— m’) — e° 
h° (1 — e°?) 
y 2h esin (y, — ”°) 
h° (1 gen e®?) 
und findet damit die Gleichung (13) 
’ ’ 
z nn r' cos v r’ sin v’ 
Y+l-er)- 
wo das letzte Glied von der zweiten ea) erst berechnet werden kann 
wenn die der ersten ermittelt sind. 
Es bleibt jetzt noch übrig auch w zu finden. Führt man zu dem 
Ende in (9) die neuen Elemente ein, so wird die Gleichung 
nr tr en (15) 
RAS 
In der Theorie der Variation der Constanten wird gezeigt, dafs wenn 
man die gestörten rechtwinklichten Coordinaten in Bezug auf die Zeit voll- 
ständig differentiirt, im ersten Differentiale die sämmtlichen Glieder welche 
aus der Differentiation in Bezug auf die gestörten Elemente (da diese Funk- 
tionen der Zeit sind) entstehen, sich jedesmal aufheben, so dafs das erste 
Differential in Bezug auf die Zeit, allgemein auch auf die gestörten Ble- 
mente ausgedehnt, vollkommen identisch ist mit dem ersten Differentiale 
welches erhalten wird wenn man die Elemente als constant ansieht, oder die 
Tangente an der Bahn welche wirklich von der Zeit 2 an mit Rücksicht auf 
die künftigen Störungen durchlaufen wird, fällt ganz zusammen mit der 
Tangente der Bahn welche mit den gestörten Elementen zur Zeit 2 durchlau- 
fen würde, wenn diese unverändert beibehalten würden, aus dem einfachen 
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