auf die Bewegung des TV assers in Röhren. 53 



Mantels ist aber Qtto, und sonach ist der Druck, der gleichmässig auf die 



ganze Oberfläche ausgeübt wird, eben so grofs, als wenn eine Wassersäule 



von der Höhe — darauf drückte. Dabei bedeutet 7 das Gewicht von 1 Cu- 



?y 

 bikzoll Wasser, oder y = ~. Wenn demnach die erste Constante in dem 



Ausdrucke für h wieder mit /• bezeichnet wird, so ist 



r Tv 

 oder |w = r. p. 7 



die obigen Werthe von r ergeben hiernach für die Temperatur von 5 



Graden 



aus A ... \x — 0,0140 



aus B ... w = 0,016-2 



aus C . . . ^ = 0,0110 



Indem der Gegendruck, den diese Spannung ausübt, um so stärker wird, 



sich also um so sicherer zu erkennen giebt, je kleiner der Halbmesser des 



Cvlinders ist , so gebe ich dem aus den Beobachtungen mit der Röhre A 



hergeleiteten Resultate das dreifache und dem zweiten Resultate das doppelte 



Gewicht des mit der Röhre C gefundenen Wexthes. Daraus folgt 



fx = 0,01423 



und hieraus ergeben sich die Constanten r 



0,2 Ib 0,150 0,102 



während sie früher gefunden waren 



0,212 0,171 0,079] 



Dafs man den vorstehend berechneten Werth der Spannung in der 

 ganz frischen Oberfläche des Wassers als den richtigen ansehn darf, ergiebl 

 sich auch aus den directen Beobachtungen der Capillar-Erscheinungen. Ich 

 habe aus diesen gefunden (Abhandlungen der Acadcmie der Wissenschaften 

 1845. S. 79), dafs die Spannung eines Streifen von der Breite einer Pariser 

 Linie in möglichst frischer Oberfläche 0,27 Gran beträgt. Auf die Breite 

 von 1 Rheinländischem Zolle ist daher die Spannung gleich 



0,01304 Loth 

 also nahe übereinstimmend mit dem obigen Werthe, und selbst die geringe 

 Differenz zwischen beiden erklärt sich genügend dadurch, dafs die Oberfläche 

 in dem Strahle bei ihrer fortwährenden Erneuung viel frischer ist, daher 

 gröfsere Spannung besitzt, als während der Beobachtung der gewöhnlichen 

 Capillar-Erscheinungen. 



