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ten proportional sind. Diese Kraft ist aber jedesmal das Product aus der 

 Wassermasse in das Quadrat der Geschwindigkeit oder in die Fallhöhe, und 

 insofern die Wassermasse bei gleichem Querschnitte der Röhre wieder der 

 Geschwindigkeit proportional ist; so folgt, dafs die Fallhöhe, also hier die 

 Widerstandshöhe, nur durch die erste Potenz der Geschwindigkeit ausge- 

 drückt werden kann, wie die Beobachtungen auch ergeben. 



Die Weite oder der Halbmesser der Röhre tritt gleichfalls in ganz an- 

 derer Weise in dieses zweite Glied des Ausdruckes ein , als man gewöhnlich 

 annimmt. Nach Eytelwein ist nämlich die Widerstandshöhe umgekehrt 

 dem Halbmesser proportional, nach den vorliegenden Beobachtungen stellt 

 sich dagegen heraus, dafs die Widerstandshöhen sich umgekehrt wie 

 die Quadrate der Halbmesser verhalten. Dieses Resultat ist augen- 

 scheinlich mit der gewöhnlichen Vorstellungsart ganz unvereinbar, dafs näm- 

 lich ein Wasser-Cylinder sich ohne alle innere Bewegungen durch die Röhre 

 schiebt, und sonach keinen andern Widerstand, als an seinem Umfange, er- 

 fährt. Bei der grofsen Beweglichkeit des Wassers ist ein solches ganz gleich- 

 mäfsiges Vorschreiten gröfserer Massen durchaus undenkbar und man kann 

 sich in jedem Falle auch leicht überzeugen, dafs dieses nie vorkommt. Wenn 

 dagegen bei niedrigen Temperaturen die Beweglichkeit des Wassers noch 

 beschränkt ist und die geringe Röhrenweite derselben gleichfalls eine nahe 

 Grenze setzt, so kann es allerdings geschehn, dafs die ganze Wassermenge 

 unter so starker Spannung die Röhre durchfliefst , dafs keine innere Bewe- 

 gungen eintreten, und jedes Wassertheilchen nur parallel zur Axe sich fort- 

 bewegt. Man darf dabei indessen nicht annehmen, dafs ein Wassercylinder 

 von mefsbarem Querschnitte sich gleichmäfsig bewegt, weil in diesem Falle 

 die Wassertheilchen relativ in Ruhe sich befinden, und dadurch veranlafst 

 würden, sogleich in innere Bewegungen überzugehn. Die erwähnte Span- 

 nung, welche allein die regelmäfsige Bewegung erhalten kann, stellt sich 

 vielmehr nur ein , wenn jede einzelne dünne Wasserschicht von zwei andern 

 begrenzt wird, von denen die eine etwas schneller, und die andere etwas 

 langsamer, als sie selbst, vorrückt. 



Diese Vorstellungsart, von der ich schon früher und zwar bei ver- 

 schiedenen Gelegenheiten Gebrauch gemacht habe, empfiehlt sich dadurch, 

 dafs sie mit den vielfach bemerkten Adhäsions-Erscheinungen der Flüssigkei- 

 ten vollständig in Einklang steht. Unmittelbar neben ruhendem Wasser kann 



