74 Hagen über den Ein/Iujs der Temperatur 



also 



oder 



Der Widerstand , den der Wasserwürfel bei der Temperatur von Graden 

 der oben bezeichneten Verschiebung seiner Theile entgegensetzt, und zwar 

 wenn diese mit der angegebenen Geschwindigkeit erfolgt, ist demnach so ge- 

 ringe , dafs er schon durch die lebendige Kraft eines Gewichts überwunden 

 wird, welches dem 116000 ,en Theile eines Lothes gleich ist, und 1 Zoll tief 

 herabfällt. Bei der Temperatur von 80 Graden hört der Widerstand aber 

 ganz auf. Dabei mufs jedoch daran erinnert werden, dafs die bezeichnete 

 Kraft allein auf die Überwindung des Widerstandes oder der Reibung sich 

 bezieht, und keineswegs der Impuls, der die Masse in Bewegung setzt, hierin 

 mit inbegriffen ist. 



Ein andrer Theil der Druckhöhe, nämlich die sogenannte Geschwin- 

 digkeits-Höhe, theilt dem in die Röhre tretenden Wasser die Geschwin- 

 digkeit mit, womit es diese durchfliefst. In dem obigen Ausdrucke für 

 die Druckhöhe wird dieser Theil durch dasjenige Glied bezeichnet, welches 

 die zweite Potenz der mittleren Geschwindigkeit als Factor enthält. Auch 

 in Bezug auf dieses Glied gewährt die Untersuchung der mechanischen Ver- 

 hältnisse unter Voraussetzung der angenommenen Bewegung, den grofsen 

 Vortheil, dafs der eine Zahlen- Coefficient seine volle Begründung findet. 



Indem wieder die obige Bezeichnung eingeführt wird ; so ist die Masse 

 einer sehr dünnen Röhre, deren Halbmesser £ ist, gleich ^Tryurdr, daher 

 die lebendige Kraft derselben 



dL = 2ir y u 3 r d r 



, rjg-rY J 



= 27ryv — ä-r dr 



? 



oder 



L = 0,1 . «■■yf'ji 8 



Die Geschwindigkeit in der Axe ist das Dreifache der mittleren Geschwin- 

 digkeit, daher 



Z = 2, 7 . Tryc 3 f 2 



Diese lebendige Kraft erhält die Wassermenge beim Herabsinken von der 

 Geschwindigkeits-Höhe ti, daher auch 



L = bgTiyh'cp* 



