28 Gesammtsitzung vom 20. Januar 1910. — Mittheiliing vom 6. Januar. 



mit großer Geschwindigkeit nach innen und verschwanden nachein- 

 ander im Zentrum. Hielt man aber mit Drehen inne, so zeigten die 

 Interferenzstreifen wieder fast dasselbe Bild wie zu Anfang; die Wande- 

 rung des Zentrums betrug selbst bei einer ganzen Umdrehung der 

 Maschine selten mehr als ein bis zwei Streifenbreiten'. Wurden die 

 Quarzplatten durch Rückwärtsdrehen der Kurbel in ihre Anfangslage 

 zurückgeführt, so ergab sich auch hierbei keine in Betracht kommende 

 Änderung des Interferenzbildes. Da ferner die Wellenlänge der zu 

 untersuchenden Reststrahlen diejenige des Natriumlichts um das 8o- 

 bis 170 fache übertriftl, so durfte die Oberfläche der Luftplatte für 

 diese langwelligen Strahlen als hinreichend eben und die Schlitten- 

 führung als genügend exakt angesehen werden. 



Es sei noch erwähnt, daß bei intensiver Beleuchtung mit Natrium- 

 licht außer den beschriebenen Interferenzstreifen noch einige weitere 

 Streifensysteme sichtbar wurden, welche von den Interferenzen in den 

 Quarzplatten selbst herrührten. Diese Streifen blieben bei der Drehung 

 der Teilmaschine vollkommen unbeweglich ; sie können daher keinen 

 Einfluß auf unsere Wellenlängenmessung ausgeübt haben. 



Als Material für die Platten, welche die planparallele Luftschicht 

 begrenzen, ist der Quarz besonders geeignet. Er zeigt nicht nur in 

 geringer Dicke hinreichende Durchlässigkeit, sondern besitzt auch einen 

 sehr hohen Brechungsexponenten für lange Wellen. Nach früheren 

 Messungen'' beträgt der Brechungsexponent des Quarzes flirA = 56111: 

 tt, = 2.18, und es ist anzunehmen, daß er von dieser Stelle des Spek- 

 trums mit wachsender Wellenlänge dem Grenzwert ?J = 2.15 zustrebt. 

 Für n = 2.1S ergibt sich das Reflexionsvermögen für normale Inzi- 

 denz zu R =^ 13.8 Prozent. Für die Intensität einer völlig homogenen 

 Strahlung nach ihrem Durchgang durch eine planparallele Luftplatte 

 liefert die bekannte AiRYSche Formel den Ausdruck 



„ „ , 27rrf 



(100 — ic)^ -»- 400 K sin j 



In dem vorliegenden Falle schwankt dieser Wert zwischen 



^max = Jo und J„,i„ =: 0.574 Jo . 



Für inhomogene Strahlung wird diese Größe der Intensitätsschwankung 

 allerdings niemals vollkommen erreicht. 



■ Hierbei ließ sieh die von Fizeau und A. Michelson untersuchte periodische 

 Schwanlsung in der Sichtbarkeit der durcli Natriumlicht hervorgerufenen Interferenzen 

 leicht beobachten. 



^ H. RuBF.Ns und E. Aschkinass, Ann. d. Phys. u. Chem. 67, S. 459, 1899. 



