RnnENs und II. Hoi.i.NAOKt, : Messungen im langwelligen Spectiuii 

 Fig. 7. 



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welligem Begleiter. Von den Kurven der Figuren 3 — 6 gehört nur 

 Fig. 4 dem «-Typus an, alle übrigen dagegen dem /3-Typus. 



Außer der mittleren Wellenlänge der beiden Strahlungsgebiete 

 liefern uns aber die betrachteten Interferenzkurven zugleich ein Mittel, 

 ein Urteil über die Homogenität der Reststrahlen bzw. ein Bild ihrer 

 Energieverteilung zu gewinnen'. In einwandfreier Weise geschieht dies 

 durch Anwendung eines Rechenverfahrens, welclies wir der gütigen 

 Mitteilung des Hrn. Planck verdaidien und welches an anderer Stelle 

 ausführlich verwertet werden soll. Weniger streng, aber auf einem sehr 

 einfachen Wege führt folgende Überlegung zu einer in vielen Fällen 

 brauchbaren Annäherung. Wir denken uns die Energieverteilung in 

 einem jeden der beiden Streifen in erster Annäherung durch eine drei- 

 konstantige Gleichung von der Form dargestellt: 



/ , 7^ . A — X, 

 (I-) 'Px'=- 'Pi'—, IT-.. > worm z = , 



für den zweiten Streifen sind in dieser Gleichung c/;, , 7, und A, durch 

 (pj , 7, und Aj zu ersetzen. 



Dies ist bekanntlich die Gleichung der Resonanzkurve, welche 

 man erhält, wenn man eine nicht zu stark gedämpfte Sinusschwin- 

 gung mit der Wellenlänge A, und dem logarithmischen Dekrement 7, 

 auf eine unendliche Zahl fast ungedämpfter Resonatoren von verschie- 

 dener Wellenlänge A einwirken läßt und die Intensität der Schwin- 

 gung in den verschiedenen Resonatoren als Funktion ihrer Eigen- 



' Unsere Aufgabe ist hierbei eine ähnliche, wie sie Hr. A. Michelson zu lösen 

 hatte, als er aus den Sichtbarkeitskurven der Interferenzen bei hohem Gangunterschied 

 Rückschlüsse auf die Energieverteilung in den Spektrallinien zog (Phil. Mag. 2, 34, 

 S. 280, 1892). 



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