38 Gesammtsitziinp; vom 20. Januar 1910. — Mittheiliing vom 6. Jarniav. 



Wellenlänge A aufträgt. Die Wellenlänge des Maximums der Energie- 

 Icurve A, soll mit der mittleren Wellenlänge des betreffenden Streifens, 

 dessen Energieverteilung durch die Gleichung ( i .) dargestellt werden 

 soll, identisch sein. Gelingt es außerdem noch, die Größen 7, und </>,, 

 welche als weitere Konstanten in die Gleichung (i.) eingehen, zu be- 

 stimmen, so läßt sich die Energiekurve zeichnen. 



Um die Größe 7 aus unseren Interferenzkurven zu ermitteln, machen 

 wir die Annahme, daß die unendliclie Zahl der ungedämpften Sinus- 

 Avellen, aus welchen der zu untersuchende Streifen besteht, dessen 

 Energieverteilung durch Gleichung (i.) dargestellt werden soll, durch 

 einen Zug gedämpfter Sinuswellen von der Wellenlänge A, und dem 

 logarithmischen Dekrement 7, ersetzt sei. Wie Hr. Bjekknes^ zuerst 

 gezeigt hat, liefert ein solcher Wellenzug durch senkrechte Reflexion 

 an einer festen Wand stehende Wellen, welche, mit Hilfe eines energie- 

 messenden Instrumentes aufgenommen, sich durch eine Kurve dar- 

 .stellen lassen, die wiederum die Form einer gedämpften Sinuswelle 

 aufweist, wenn man die Abstände von der reflektierenden Wand als 

 Abszissen, die Intensitäten als Ordinaten aufträgt. In dieser Kurve ist 

 die Wellenlänge halb so groß, aber das logarithmische Dekrement von 

 gleicher Größe wie bei der erzeugenden Sinuswelle. Nun sind aber 

 die Interferenzkiu'ven, welche mit unserem Interferometer beobachtet 

 werden, von gleicher Form wie die betrachteten Intensitätskurven der 

 stehenden Welle vor einer reflektierenden Wand"'. Wir sind somit be- 

 rechtigt, die Größe 7 unmittelbar aus unseren Interfei-enzkurven zu 

 entnehmen, indem wir diese als gedämpfte Sinuskurven mit dem log- 

 arithmischen Dekrement 7 behandeln. Hierbei tritt jedoch die Schwie- 

 rigkeit auf, daß wir es stets mit ZAvei Streifen bzw. mit zwei gedämpften 

 Sinuswellen zu tun haben, welche Schwebungen bilden. 



Um dieser Schwierigkeit zu begegnen, fügen wir den bereits ge- 

 nannten vereinfachenden Voraussetzungen noch die weitere hinzu, daß 

 die Dämpfung in beiden Streifen, bezogen auf gleiche Längen, dieselbe 

 sein soll, bzw. daß sich die logarithmischen Dekremente der beiden 

 Streifen verhalten sollen wie ihre mittleren Wellenlängen 



7, : 7j = A, : Aj . 



Dies ist mit dem experimentellen Befund in angenäherter Überein- 

 stimmung, da die Schwebungen an den verschiedenen Stellen der Inter- 

 ferenzkurven nahezu srleich stark hervortreten. Unter dieser Annahme 



' V. Bjerknes, Wied. Ann. 44, S. 517, 1891. 



^ Dieser Satz besitzt nur dann Gültigkeit, wenn das Reflexionsvermögen an den 

 Grenzen der Luftplatte klein ist. Die Annäherung ist in dem vorliegenden Fall eine 

 sehr gute. 



