180 Sitzung der physikalisch-mathematischen Classe vom 17. Februar 1910. 



Für einen Knotenpunkt der oberen Gurtung ergibt sich bei gerader 

 Felderzahl 



(20.) 



bei ungerader Felderzahl 



(21. 



Um schließlich noch den Einfluß der Glieder p cot (n — vi) zu finden, 

 bestimmen wir mittels (5) die Koeffizienten der partikulären Lösung 



y = A-\-Bm-^ CnC . 

 Wir finden 



(7 = ^ 



5 = -^^^ A = -'^ 



P F ? 



haben also zu den vorhin gefundenen Werten y noch den Betrag 



(22.) 



y = 



■ m {n ■ 



hinzuzufügen. 



Für den Knotenpunkt rn der unteren Gurtung erhalten wir z. B. 

 bei gerader Zahl n: 



(23-) y.„ = {a-^i>) 



m\^ 



n . 

 cos — S- 

 2 



•A tr 



in^ n — m 



^ cos cos 3- 



S- 2 2 



cos — S^ 

 2 



m {n — rn) 



Nach Berechnung der y findet man die SiDannkräfte in den ein- 

 zelnen Stäben mit Hilfe der Gleichungen (3). 



Den bislang vernachlässigten Biegungswiderstand der gelenklosen 

 Gurtung kann man nachträglich wie folgt berücksichtigen. Aus den 

 Spannkräften 0, U, D berechnet man die Längenänderungen Ao, Au, Ad; 

 aus diesen die Änderungen der Dreieckwinkel und hierauf nach dem 

 aus der Theorie der Nebenspannungen bekannten Verfahren die Bie- 

 gungsmomente für die den Knotenpunkten entsprechenden Gurtquer- 

 schnitte. Sodann verbessert man die Spannkräfte ,U , D , die Längen- 

 änderungen So,Au,Sd, und schließlich mittels der Gleichungen (i) 



