468 Gesammtsitzung vom 28. April 1910. — Mitth. d. phys.-math. Cl. v. 21. April. 



Hinzufügung eines weiteren Gliedes auf der rechten Seite der Gleichung 

 erreichen, daß die so modifizierte Formel 



(2) J-=36.5]/^-6.67 



A 



selbst für die schlechter leitenden Metalle bis an die Grenze des sicht- 

 baren Spektrums mit einer füi' die meisten Zwecke genügenden An- 

 nälierung das Emissionsvermögen nach der für ein Kontinuum gelten- 

 den MAXWELL'schen Theorie zum Ausdruck bringt". 



Nach den Gleichungen (i) bzw. (2) sind für die reinen Metalle im 

 Gebiet der langen Wellen erhebliche Änderungen des Emissionsver- 

 mögens mit der Temperatur zu erwarten, während bekanntlich im sicht- 

 baren Spekti'um keine merkliche Temperaturabliängigkeit der optischen 

 Konstanten der Metalle wahrgenommen worden ist. 



In unserer vorjährigen Mitteilung konnten wir zeigen, daß für 

 die beiden Wellenlängen A= 26.0 jj. (Reststrahlen von Flußspat) und 

 8.85 /^ (Reststrahlen von Quarz) die beobachtete Änderung des Emissions- 

 vermögens bei allen untersuchten Metallen und Legierungen vollkommen 

 den Angaben der Formel (i) entspricht, d. h. daß die beobachteten 

 »optischen« Temperaturkoeffizionten mit dem «elektrischen« in jenem 

 Spektralgebiet noch gut übereinstimmen. Wir zogen daraus den Schluß, 

 daß die zu erwartenden Übergänge in den an das sichtbare Gebiet 

 angrenzenden Teil des ultraroten Spektrums zwischen A = 0.7 jj. und 

 A = 8.85 IX fallen müssen. 



Wir haben unsere Untersuchungen nunmehr aucli auf diesen kurz- 

 welligen Teil des ultraroten Spektrums ausgedehnt, worüber im fol- 

 genden berichtet werden soll. 



' Die strenge Formel für J ergibt sich nach Hrn. Plancks Ableitung (vgl. diese 

 Berichte 1903, S. 278) 



1/2 ( 1/4 A^T^ -HI -Hl). 200 

 1/4 A" r^ + 1-1-1+1/2 (1/4 A't^ + i + i) ' 

 worin A das Leitvermögen in absolutem elektrostatischen Maßsystem und t die Schwin- 

 gungsdauer in Sekunden ist. Beachtet man, daß Ar =30— ist, und entwickelt man J 



in eine Reihe nach steinenden Potenzen von 1/ v , so erhält man 



ff 



^=36.5]/^ -6.67 ^ + 0.91 i^jj -, 



Bricht man die Reihe hinter dem zweiten Gliede ab, so folgt Gleichung (2). Ist der 



Quotient - kleiner als 'f^, was in der vorliegenden Untersuchung fast ausnahmslos der 



Fall ist, so ist die Differenz zwischen den Werten von J, welche man nach der strengen 

 Gleichung und nach Gleichung (2) erhält, kleiner als i Prozent. 



