470 Gesammtsitzung vom 28. April 1910. — Mitth. d. phys.-math. Cl. v. 21. April. 



beobachtet, nachdem die 3 Kalkspatplatten durch vorderseitig versilberte 



Glasplatten ersetzt vraren (Ausschläge Q). Die Quotienten -^ liängen 



dann nur noch von der selektiven ReÜexion der Kalkspattlächen ab. 

 Diese Zahlen entsprechen der Energieverteilung der Reststrahlen bei 

 Benutzung einer Strahlungsquelle, welche an allen Stellen des Spek- 

 trums gleiche Intensität besitzt. 



Die Messungen wurden mit Hilfe eines Spiegelspektrometers aus- 

 geführt, welches mit einem Flußspatprisma und einer linearen Thermo- 

 säule versehen war. Die A'ersuchsergebnisse sind in Tabelle I enthalten. 



1 00 „ ist in Fij 



Fig.l. 



Eine graphische Darstellung der Größe Z 



Die Kurve unterscheidet sich nur wenig von derjenigen, 

 welche Hr. John Koch unter ähnlichen Be- 

 dingungen beobachtet hat, ohne die Reduk- 

 tion auf konstante Energie vorzunehmen. Die- 

 sem letzteren Umstand ist es zuzuschreiben, 

 daß bei unseren Versuchen das Maximum der 

 Energiekurve bei etwas größeren Wellenlängen 

 auftritt Der Abfall der Energiekurve erfolgt 

 nach Seite der kurzen Wellen erheblicJi steiler 

 als nach dem langwelligen Ende lün, und 

 zwar derart, daß das Maximum der Kurve 

 bei 6.59 jw, der Schwerpunkt der Fläche da- 

 gegen bei 6.65 tx liegt. In erster Annäherung 

 kann man sich, entsprechend den eingezeich- 

 neten punktierten Linien, die Energie der 

 Reststrahlen aus zwei homogenen Teilen zu- 

 sammengesetzt denken, deren mittlere Wellen- 

 längen 6.59/^ und 6.S9/L.1 betragen, und deren 

 Intensitäten sich wie 4 : i verhalten. Die 

 PLANCKSche Isochromate für dieses inhomo- 

 gene Strahlenbündel haben wir auf doppelte 

 Weise berechnet, indem wir einmal annahmen, 

 die Strahlung sei völlig homogen und habe die Wellenlänge des Schwer- 

 punktes A = 6.65 fj.. das andi-e Mal voraussetzten, die Strahlung be- 

 stehe aus zwei liomogenen Streifen von der Wellenlänge 6.59 bzw. 

 6.89 fx, von welchen jedoch der letztere gegenüber dem ersteren nur 

 mit einem Viertel seiner Intensität in Rechnung kommt. Da die in 

 beiden Fällen für die Temperaturen zwischen 18° und 500° aus der 

 PLAXCKSchen Formel erhaltenen Werte bis auf '/^ Prozent übereinstimm- 

 ten, dürfen wir annehmen, daß die Inhomogenität der Reststrahlen 



