E. Harkn und Rubens: Emissionsvermögen der Metalle. 



471 



von Kalks2')at auf die P'rgebnisse unserer Versuche nur von geringem 

 Einfluß gewesen ist. 



Versuchsanordnung und Apparate waren dieselben, welche wir in 

 unserer früheren Mitteilung beschrieben haben'. Nur der schwarze 

 Körper mit großer Öffnung ist bei unseren neueren Versuchen im Innern 

 mit Mattlack geschwärzt worden, nachdem das früher als Schwärzungs- 

 mittel verwendete Kobaltoxyd sorgfältig entfernt worden war, da es 

 an dem metallischen Kupfer nicht hinreichend festhaftet. Nach dieser 

 Änderung ergaben die beiden schwarzen Körper sowohl für A= 26|i/ 

 als auch für A = 8.85 u und für A = 6.65 u genau die gleichen Emis- 

 sionswerte, wie aus der folgenden Tabelle hervorgeht. Die beiden 

 schwarzen Körper A und B wurden auf die gleiche Temperatur (178°) 

 erwärmt und mit ihrer Öffnung vor ein feststehendes, wassergespültes 

 Diaphragma von i 7 mm Durchmesser gesetzt, hinter welchem sich die 

 betreffende Reststrahlenanordnung befand. 



Tabelle II. 



Die Ausführung und Berechnung der Versuche geschah in der 

 früher angegebenen Weise'". In Fig. 2 sind die Isochromaten für die 

 acht untersuchten Metalle und Legierungen mit derjenigen des schwarzen 

 Körpers zusammengestellt. Bei letzterer sind die Ordinalen auf '/j ver- 

 kleinert. Als Isochromate des schwarzen Körpers ist die Kurve ein- 

 gezeichnet, welche sich aus der PLANCKschen Formel bei Annahme der 

 Konstanten c=z 14500 für A = 6.65 fj. ergibt. Wie man sieht, schließt 

 sich diese Kurve den Beobachtungen, welche bis 300° reichen und 

 in der Figur durch kleine Kreuze angedeutet sind, so gut an, daß 

 wir wohl berechtigt sind, die PLANCKSche Isochromate auch in dem 

 Temperaturintervall zwischen 300° und 500° als richtig anzunehmen. 



Tabelle III enthält die Strahhmgsintensitäten, welche sich durch 

 Interpolation aus den Emissionskurven der untersuchten Metalle und 



Vgl. A S. 481. 

 Vgl. A S. 481—485. 



