474 G esain nitsitzung vom 28. April 1910. — Mitth. d. i)hys.-math. Cl. v. 21. April. 



vermögen J' mit den aus den spezifischen Widerständen nach Formel (2) 

 berechneten Emissionsvermögen / für sämtliclie Materialien und 

 Temperaturen zusammengestellt. Zugleich enthält die Tabelle V die 



Verhältnisse 7 = -- , welche bei strenger Gültigkeit der Formel (2) sämt- 

 lich gleich eins sein müßten. Ebenso aber wie für die Reststrahlen von 

 Quarz ergeben sich auch für die Reststrahlen von Kalkspat die 7-Werte 

 sämtlich zu groß. Sie schwanken zwischen i .68 (Silber) und i .06 (Nickel), 

 zeigen jedoch keinen ausgesprochenen Gang mit der Temperatur, wie 

 aus den in der letzten Horizontalreihe enthaltenen Mittelwerten von 

 7 für konstante Temperatur am deutlichsten hervorgeht'. Die Emissions- 

 vermögen der untersuchten Materialien ergeben sich zwar an dieser 

 Stelle des Spektrums sämtlich kleiner, die Reflexionsvermögen höher, 

 als dies nach Formel (2) der Fall sein müßte, aber die Abhängigkeit 

 jener optischen Konstanten von der Temjieratur ist auch für A = 6.65 ij. 

 noch immer nahezu die von der elektromagnetischen Lichttheorie ge- 

 forderte. Immerhin zeigen die 7-Werte in Tabelle V bei den ein- 

 zelnen Metallen zweifellos etwas größere Schwankungen mit der Tem- 

 peratur, als für Reststrahlen von Quarz und Flußspat beobachtet 

 worden war. 



Mit unseren früheren Messungen des Reflexionsvermögens sind 

 die hier angegebenen Zahlen nicht ohne weiteres vergleichbar, da die- 

 selben für andere Temperaturen und teilweise auch für andere Mate- 

 rialien gelten (Platin und Nickel). Extrapoliert man die beobachteten 

 Emissionsvermögen bis ^ = 18°, so ergeben sich hieraus die folgenden 

 Reflexionsvermögen (R') der untersuchten Materialien für Ä =: 6.65 ij.. 

 Die Ergebnisse unserer früheren Retlexionsmessungen (R) sind zum 

 Vergleich danebengestellt. 



Man erkennt wiederum, daß die wesentlich genauere Emissions- 

 methode etwas größere Reflexionsvermögen liefert, als sich aus der 

 Messung der direkten und reflektierten Strahlung ergeben. 



Nachdem wir durch die vorstehenden Versuche festgestellt hatten, 

 daß auch für Strahlen von der i o fachen Wellenlänge des roten Lichts 

 die Änderung des Emissionsvermögens mit der Temperatur noch im 

 wesentlichen dieselbe ist wie in dem Gebiet der größten Wellenlängen, 



' Bei der Bildung dieser Mitteluerte von y für lionstante Temperatur ist die 

 Schwierigkeit zu überwinden, daß einige Metalle (Silber und Gold) wegen zu geringer 

 Strahlung bei der tiefsten Temperatur, andere Metalle (Messing, Konstantan- und Nickel- 

 stahl) wegen Veränderung ihrer Oberfläche bei der höchsten Temperatur nicht imter- 

 sucht werden konnten. In diesen Fällen ist stets der in der letzten Spalte der Tabelle V 

 enthaltene Mittelwert von y für das betreffende Metall an Stelle des fehlenden Wertes 

 eingesetzt worden. 



