484 Gesanimtsitzung vom 28. April 1910. — Mitth. d. phys.-math. Cl. v. 21. April. 



Tabelle XIV. 

 Stahl (ungehärtet). 



In allen Fällen ist die Abhängigkeit des Reflexionsvermögens von 

 der Temperatur bei A:=o.78,u außerordentlich gering, wie man aus 

 der nahen Übereinstimmung der c^ -Werte für diese Wellenlänge schließen 

 kann. Bei dem Konstantan ist das Reflexionsvermögen für sämtliche 

 Wellenlängen von der Temperatur fast unabhängig; es entspricht dies 

 vollkommen seinem elektrischen Verhalten. Dagegen zeigen die Brandes- 

 und ScHÜNEMANNSche Legierung, Stahl und insbesondere Nickel, erheb- 

 liche Temperaturabhängigkeit des Reflexionsvermögens, welche im all- 

 gemeinen um so stärker hervortritt, zu je größeren Wellenlängen man 

 fortschreitet. Bei der Brandes- und ScHVNEMANxschen Legierung sind 

 die Temperaturkoeffizienten des Reflexionsvermögens für A = i /a und 

 X = 2 iJ. zweifellos positiv, d. h. die Reflexionsvermögen wachsen bei 

 diesen Wellenlängen mit steigender Temperatur. Für A = 3 /.x, 4 f^ und 

 5 fx dagegen verlaufen bei Nickel, Stahl und Spiegelmetall die beob- 

 achteten Änderungen des Reflexionsvermögens in der von der elektro- 

 magnetischen Lichttheorie geforderten Richtung. 



Um festzustellen, inwieweit die beobachtete Temperaturabhängig- 

 keit des Reflexionsvermögens denjenigen Werten entspricht, welche sich 

 aus Formel (2) unter Zugrundelegung der elektrisch gemessenen Tempe- 

 raturkoeffizienten des Widerstandes ergeben, wurde folgendermaßen ver- 

 faliren. Wir entnehmen aus den Zahlen der Tabellen XI bis XIV die 



Verhältnisse 



= }' 



indem wir aus den verschiedenen Reihen für 



gleiche oder angenähert gleiche Temperatur Mittelwerte bilden und 

 diese dem mittleren Temperaturwert zuordnen. Aus dem Verhältnis 



~^ und dem Absolutwert des Reflexionsvermögens R, für Zimmertem- 

 R2 



peratur t, wird dann das Reflexionsvermögen R^ für die hohe Tempe- 

 ratur t, bereclniet. Sind R, und R^ bekannt, so sind damit auch die 



