E. Hagen und Rubens: Emissionsvermögen der Metalle. 487 



Temperatur nach Formel (2) berechnet und den aus unseren Reflexions- 

 versuchen abgeleiteten Werten von n' in der letzten Spalte der Ta- 

 bellen XV bis XVII gegenübergestellt. Wie man sieht, sind die be- 

 obachteten Änderungen des Emissionsvermögens sowohl bei dem Nickel 

 als auch bei dem Brandes- und ScnÜNEMANNSchen Spiegelmetall für 

 A = 5 jw mit dem aus Formel (2) berechneten Werten in ziemlich guter 

 Übereinstiniumng. Bei dem Stahl hingegen beträgt die bei A := 5 ^a 

 experimentell festgestellte Zunahme des P^missionsvermögens mit der 

 Temperatur imr etwa zwei Drittel des berechneten Werts. Aber auch 

 bei diesem Material ist von A = 4 /^ ab ein sehr rasches Anwachsen 

 der Größe n' mit der Wellenlänge zu erkennen. 



Als wichtigstes Ergebnis dieser Arbeit betrachten wir die Tat- 

 sache, daß in dem kurzwelligen ultraroten Spektrum bis etwa A := 2 ^ 

 die Änderung des Emissionsvermögens mit der Temperatur fiir die 

 untersuchten sechs Metalle sehr klein ist und verschiedenes Vorzeichen 

 besitzt. Von dieser Stelle des Spektrums an verläuft die Änderung 

 stets in dem von der MAxwELLSchen Theorie geforderten Sinn und 

 erreicht bei A = 5 |U in fünf von den untersuchten 6 Fällen den durch 

 Formel (2) angegebenen Betrag. 



Für Reststrahlen von Kalkspat (A = 6.65 fx) zeigen bereits alle 

 untersuchten Metalle und Legierungen nach Größe und Richtung die 

 aus der MAXAVEi-Lschen Tlieorie sich ergebende Abliängigkeit des Emis- 

 sionsvermögens von der Temperatur, wie dies nach unseren früheren 

 Messungen im Gebiet der langen Wellen allgemein der Fall ist. 



Da nach der elektromagnetischen Lichttheorie der Brechungs- 

 exponent n und der Extinktionskoeffizient g eines Leiters, welcher 

 keine dielektrischen Eigenschaften besitzt und nur durch galvanische 

 Leitung absorbiert, mit dem Emissionsvermögen J für normale Inzidenz 

 durch die Gleichung verbunden sind': 



200 



(3) "~^~^7 — '' 



so ist anzunehmen, daß auch die ojitischen Konstanten n und g von 

 etwa 5 |i^ ab die von der MAXWELLSchen Theorie verlangte Temperatur- 

 abhängigkeit aufweisen. 



' Vgl. die zitierte Ableitung des Hrn. Planck S. 279. Aus dieser folgt, daß 

 die Gleichung (3) unter den gegebenen Voraussetzungen für n streng gilt, dagegen für 

 g nur mit etwa derselben Annäherung wie Gleichung (2). 



Ausgegeben am 12. Mai. 



Berlin, gedruckt in der Reichsdruckert 



Sitzungsberichte 1910. 41 



