Planck: Normale unil nnDiiialc Dispersion. o83 



vorliaiuk'u i.st und sich im AUgemeiueu nuc-Ii iiK-rklicli geltend niaclien 

 wird, soll liier ausdrücklieli hervorgehoben werden. Allein es er- 

 scheint mir von principiellem Intei'esse, zunächst einmal diejenigen 

 Erscheinungen gründlicher kennen zu lernen, welche lediglich den 

 Strahlungs- und Schwingungsvorgängen bei ridienden Mf)lekülen ent- 

 stammen, und welche bei der Dispersion höchstwahrscheinlich allein 

 ausschlaggebend sind. Denn nur hierdurch kann es gelingen, die in 

 Wirklichkeit zur Beobachtung kommenden Erscheinungen genauer zu 

 analysiren. 



Wenn ein Lichtstrahl auf" ein nichtleitendes Medium trifft und 

 dort durch selective Absorption eine Schwächung seiner Intensität er- 

 leidet, so findet man diesen Vorgang häufig so dargestellt, dass die 

 Energie der Strahlung sich im Innern des Mediums vermittelst einer 

 Art von Resonanzwirkung, die sie auf die Moleküle ausübt, in leben- 

 dige Kraft der Molecularbewegung, d. h. in Wärme, umsetzt. Im 

 Lichte der elektromagnetischen Dispersionstheorie ist aber der Vor- 

 gang nicht so directer Art. Vor Allem ist zu bedenken, dass eine 

 directe Einwirkung strahlender Energie auf die Bewegung elektrisch 

 neutraler Moleküle überhaupt nicht stattfindet. Denn nach der Elek- 

 tronentheorie können die von einem elektromagnetischen Felde aus- 

 gehenden Wirkungen sich immer nur an elektrisch geladenen Par- 

 tikeln, Elektronen oder Ionen , äussern. In einem elektrisch leitenden 

 Medium also, wo solche geladenen Partikel frei beweglich vorhanden 

 sind, kann die elektrische Feldintensität allerdings die Molecular- 

 bewegung beschleunigen, und auf diesem Wege, wie E. Riecke und 

 P. Drude gezeigt haben, (JouLE'sche) Wärme erzeugen. Ein nicht- 

 leitendes Medium dagegen, wie es hier angenommen ist, enthält keine 

 frei beweglichen, elektrisch geladenen Partikel, sondern nur elektrisch 

 neutrale, d. h. gleichviel positive wie negative Elektricität eiithaltende 

 Moleküle, und diese erleiden durch das elektrische Feld einer Licht- 

 welle, deren Länge gross ist, sogar gegen den mittleren Abstand zweier 

 benachbarter Moleküle, keine merkliche Beschleunigung ihres Schwer- 

 punkts. Das magnetische Feld der Welle übt allerdings eine mecha- 

 nische Kraft aus auf die bewegten geladenen Bestandtheile des Mole- 

 küls. Indessen diese Ki-aft, die den sogenannten Strahlungsdruck der 

 Welle liefert, ist von kleinerer Grössenordnung und kann daher keine 

 mei'kliche Arbeit leisten. Der ganze Einfluss der elektromagnetischen 

 Welle auf ein Molekül reducirt sich mithin auf die Erregung von Relativ- 

 bewegungen der elektrisch geladenen Bestandtheile des Moleküls, d. h. 

 intramolecularer Scliwingungen. Nach dieser Auffassung wird also 

 die Energie einer Lichtwelle niemals direct in Wärme, d.h. in le- 

 bendige Kraft ungeordneter Molecularbewegung, sondern immer zu- 



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