386 Sitzung der physikalisch -niatlieinatisclien Classc v. 6. Apiil 1905. 



tramoleculare Energie besitzen als seiner Temperatur entspricht, ebenso 

 wie man das bei himinescirenden Substanzen annimmt, und der Über- 

 schuss an intramolecularer Energie muss im Allgemeinen um so grösser 

 sein, je seltener die Zusammenstösse der Moleküle sind; er wird sich 

 daher am ersten bei verdünnten Gasen bemerklich machen. 



Auch die im Folgenden angeführten Resultate der Theorie gelten 

 am angenähertsten für Gase. Wegen der sonstigen Voraussetzungen 

 vergleiche den § i des ersten der am Eingang citirten Aufsätze, in 

 welchem auch einige andere Punkte, besonders bezüglich des Extinc- 

 tionscoefficienten , ausführlicher als hier besprochen sind. 



§ I. Allgemeiner Ausdruck für Brechungsexponent und 

 Extinctionscoe f f i c i e n t. 



Der Brechungsexponent v und der Extinctionscoefficient x der 

 Wellenamplitude' ist für eine ebene, der Zeit nach periodische Welle 

 bestimmt durch die Ausdrücke: 



(I) 



2{a? + ß"-) 

 wobei 





X ist die Wellenlänge, bezogen auf das reine Vacuum, Ao die Wellen- 

 länge der Eigenschwingung eines einzelnen, isolirt gedachten Moleküls, 

 ebenfalls bezogen auf das reine Vacuum. Ferner ist er das als klein 

 vorausgesetzte logarithmische Decreraent der Schwingungsamplitude 

 eines isolirt gedachten Moleküls, und endlidi: 



aNXl 

 ^=^ «')' 



wobei N die in der Volumeneinheit bcfindliclie Anzahl der Moleküle 

 A^orstellt. Von den drei für die optischen Eigenschaften des betrach- 

 teten Mediums charakteristischen Constanten /„, er und g hängen also 

 \ und (T nur von der Natur eines einzelnen Moleküls, g dagegen auch 

 von der Anordnung der Moleküle im Raum ab. Dieser Umstand ge- 

 stattet es, aus der Theorie einige Schlüsse zu ziehen auf die Ab- 

 hängigkeit des Brechungsexponenten v von der Vertheilungsdichte N 

 der Moleküle, welche der Grösse g proportional ist. 



' K ist (ladiireli definirt, dass ein im IMediiim fortschreitender Strahl vun der 

 auf das Vacuum bezoü;enen Wellenlänge X nacii Zurücklegung der Strecke ?. auf den 

 Rruchth(!il ('-''''• seiner Intensität gekonunen ist. 



