Planck: Nüriiinle uiul aiioinali' Disiiersion. .t89 



Hier schneiden sich also Dispersionsciirve und Extinctionscurve, 

 indem mit wachsender Wellenlänge A der Brechungsex]>onent v kleiner, 

 der Extinctionscoefficient x, grösser wird. 



4. Ist a nahezu = ( Ä" nahezu = ° , und zwar von der 

 Grössenordnung ß, so wird: 



(gross), 

 (gross). 



2{a^ + ß^) 



In diesem Gebiet liegt der zweite Schnittpunkt der Dispersions- 



curve und der Extinctionscurve, ncäralich bei oc = Q oder A" := , 



entsprechend dem Werthe: 



y= = k"- = — = 37ry 



2ß 2er (1-^)^ 



Von da ab wird mit wachsender Wellenlänge A der Brechungs- 

 exponent V, welcher hier immer noch im Wachsen begriffen ist, wieder 

 grösser als der Extinctionscoefficient x , welcher hier schon wieder ab- 

 nimmt. Ferner liegen in diesem Gebiet die Maxima von v und x,, und 

 zwar zu beiden Seiten des Schnittpunktes der beiden Curven. Links vom 

 Schnittpunkt (bei kleineren A) liegt das Maximum des Extinctions- 



ß 

 coefficienten x, nämlich bei u= , .im Betrage von: 



1/3 ■ 



2 3)/3 

 X = — ;^. 



8ß 



Rechts vom Schnittpunkt (bei grösseren A) liegt das Maximum des 

 Brechunüsexponenten v, nändich bei u^ — 7^, im Betrage von: 



,^ 31/3 



' 8ß ' 



wo noch für ß jedesmal die Wellenlänge einzusetzen ist. 



Aus diesen Daten ergiebt sich folgendes Bild einer Dispersions- 

 curve von dem hier betrachteten Typus. 



Die Curve beginnt, bei kleinen Wellenlängen (links) angefangen, 

 mit dem Werthe 1/ = 1 , den der Brechungsexponent für A = er- 



