Pi.anck: Normnle iinil .■inoii'.nli' DisptTsioii. d.)l 



einei' benachbarten Dispersionscurve, der ein etwas grössei-er Wertli 

 von g entspriclit, in ilirem Sclieitelpunkt, wo der Brecliungsexponent 

 sein Maximum besitzt, geschnitten. Reclits davon verläuft die neue 

 Dispersionscurve höher, links davon tiefer als die alte. Dabei rückt 

 der Scheitelpunkt der Dispersionscurve mit wachsendem g nach rechts 

 oben, d. h. die dem Maximum des Brechungsexponenten entsprechende 

 Welieidänge wird grösser, und der Betrag des Maximums nimmt zu, 

 und zwar Beides uidiegrenzt. 



§ 3. Disjiersionscurven des zweiten Typus. 



Ein von dem vorigen Typus gänzlich abweichendes Verlialten 



zeigt die Disiiersicniscurve, wenn der Quotient — einen kleinen Werth 



besitzt. Da er klein, so muss hier g von höherer Ordnung klein sein. 

 Dadurch wird ß gross, während a, grosse, mittlere und kleine Wertlie 

 annehmen kann. Nelimen wir der Allgemeinheit halber at, von gleicher 

 Grössenordnung wie ,Q, so ergiebt sich, da a. und /3 gross sind, aus (1) 

 durch passende Entwicklung der Quadi'atwurzel: 



(nahe gleich 1) 

 (klein). 



2{a? + ß^) 

 ß 



2(a"- + ß=) 



Diese Formeln gelten in erster Annäherung für das ganze Gebiet des 

 Spectrums. Dabei kann gesetzt werden: 



a = — ^ -, ß = = const. 



35-^0 ^7^9 



Die Dispersionscurve verläuft, ebenso wie die Extinctionscurve, symme- 

 trisch zu beiden Seiten der Wellenlänge A = A„. Für A<?.o ist v<], 

 für A > A„ ist i'>L Dabei entfernt sich die Dispersionscurve über- 

 all nur sehr wenig von der Geraden v = l, verläuft also ganz flach; 

 Minimum und Maximum von v erscheinen eng zusammengerückt, sie 

 ergeben sich aus der Gleichung ot = ±/3, d. h. 



^ = ^0(1 + -^ 



Das Gebiet der anomalen Disjiersion ist also sehr schmal, von der 

 Grösse — A^. Die Beträge des Minimums und des Maximums sind: 



untersclieiden sich mitliin nur wenig von einander. Bei den Curven 

 vom Typus 11 ist daher sowohl das Reflexionsvermögen als auch die 



