über die Theorie des Höhenmessens mit dem Baromcter. 3 
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A) Setzt man nun einstweilen sowohl die Abnahme der Schwerkraft 
von den Polen nach dem Äquator hin und vom Meeresspiegel nach oben, 
als auch den Einflufs der Wärme auf die Ausdehnung der Luft und des 
Quecksilbers bei Seite, so ist die Rechnung folgende. 
Der Druck p, der obern Luftsäule auf die obere Fläche einer Luft- 
schicht, von da F. hoch und ı gF. Grundfläche, ist um das Gewicht a,dx der 
Schicht geringer, als der Druck auf die untere Fläche der Schicht; also ist 
On on. ade 
Nach dem Mariotteschen Gesetz verhält sich die Dichtigkeit der 
Luft, und folglich ihr Eigengewicht, wie die Spannung oder der Druck 
auf sie: also ist 
(2) = oder —-_. 
und folglich in (1) 
(3) —_ Ip: = = dx. 
Dieses giebt, integrirt, ner wi logp. + Const und für =0, Const 
— log p,, also @ x = log? und 
SPo> Po d,, 
4 z—= Pe ]og®. 
( ) ao 57. 
Nun ist die Spannung p der Luft dem Drucke oder dem Gewichte des 
Quecksilbers in der Barometerröhre gleich, also ist 
0) <pr gb. 
und folglich in (4) 
(6) 2=g 210g? =eg22log 2°. 
Für zwei verschiedene Höhen y und z über dem Meere giebt dies 
(7) 2 y=h=egt. (1og 210g 52) =eq 210g 72 
Den Coöfficienten 
(8) gi=-A=i,7, 
ao @o 
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