über die Theorie des Höhenmessens mit dem Barometer. 9 
die Luft, von dem Eigengewicht a, der Luft ist. Da nun bekanntlich an dem- 
selben Orte, in derselben Wärme, der Barometerstand verschieden 
sein kann, also 5, für dasselbe g veränderlich ist, unabhängig von der 
Wärme, so nimmt man eigentlich an, dafs das Eigengewicht a, der Luft an 
demselben Orte ebenfalls in gleichem Maafse sich verändere. Dies kann 
auch wirklich der Fall sein, da das Eigengewicht der Luft nach ihrer Span- 
nung sich richtet und diese nothwendig wirklich dem Drucke des Queck- 
silbers auf sie gleich sein mufs, indem sonst kein Gleichgewicht möglich 
wäre. Indessen kann die Spannung der Luft, z.B. am Meere, auch nicht 
blofs von dem Drucke der Luftsäule über ihr, und also nicht blo(s von 
der Wärme bestimmt werden, sondern auch noch von andern Ursachen ; 
z.B. von Luftströmungen, mehr oder weniger von unten nach oben, 
oder umgekehrt; von der Electrieität, von plötzlich zunehmender Feuchtig- 
keit u.s. w. Der Zahlenwerth der Coefficienten kann also nur, wenn er un- 
veränderlich gesetzt werden soll, wie es auch wohl nothwendig geschehen 
mulfs, aus einem Mittel der Ergebnisse einer Reihe von Beobachtungen her- 
genommen werden, die unter den verschiedensten Umständen und möglichst 
bei ruhiger und reiner Luft angestellt wurden. Und zwar dürfte es, statt 
den Coefficienten aus Wägung der Luft und des Quecksilbers herzuneh- 
men, sicherer sein, ihn unmittelbar aus der Messung verschiedener Höhen 
abzuleiten; wovon weiter unten. 
Zweitens nimmt man an, dafs sich Luft- und Quecksilbersäulen, für 
jeden Grad Wärme mehr, um gleiche Theile derjenigen Höhe oder Länge 
ausdehnen, die sie in Null Grad Wärme haben. 
Diese Annahme ist durch unmittelbare Messungen gerechtfertigt. 
Drittens. Die Wärme der Luft, setzt man, nehme vom Meere an 
nach oben für jeden gleichen Theil mehrerer Höhe um gleichviel ab. 
Auch dies wird, als Ergebnifs von Beobachtungen, als durchschnitt- 
lich richtig zugegeben werden müssen. 
Viertens. Statt der verschiedenen Wärmegrade, welche die Luft, z.B. 
in der Luftsäule z— y, in den verschiedenen Puncten ihrer Höhe eben nach 
(Drittens) hat, bringt man eine mittle Wärme, nemlich die halbe Summe 
+(w,+,) der Wärme oben und unten in Rechnung ($ 3 B. «). 
Die Wirkung des von der wirklichen Wärme der verschiedenen Luft- 
schichten abhangenden Gewichts derselben auf die Zusammenpressung 
Math. Kl. 1851. B 
