über die Theorie des Höhenmessens mit dem Barometer. 11 
Daraus folgt ew,— yw,— xw,Hyw, = 2w,— zw, — yw,+yw,, also @(w,—w,) 
+2%w,— yw, = („—y)w, und 
(wo mtr) 
Au , 
und eben so 
(ae len), 
a 
« Für =0o, also für die Wärme der Luft und des Quecksilbers am 
Meeresspiegel, würde dies 
(36) » = rege und 
(17) Me 
geben, so dafs w, und u, (34 und 35) auch wie folgt, ausgedrückt werden 
können: 
3) ww a o und Shot” 
B) Nun dehnt sich eine ı F. hohe Luftsäule von o Grad Wärme in w, 
Grade Wärme auf ı + nw, F. hoch aus: also würde das Eigengewicht a, o 
der Luft von o Grad Wärme am Meeresspiegel in w, Grad Wärme eben- 
daselbst, bis auf 
3) a. 
»®%: Atnw, 
abnehmen; ähnlicherweise das Eigengewicht gu. des Quecksilbers von o 
Grad Wärme in u, Grad Wärme am Meeresspiegel bis auf 
an la 
(40) To, FE TI Nero: . 
C) Ferner ändert sich das Eigengewicht der Luft in xF. Höhe, weil 
die Luft prefsbar ist, durch den von dem Druck p, am Meeresspiegel in 
x» F. Höhe verschiedenen Druck p, nach dem Manrıorteschen Gesetz in 
a . . ” 
gradem Verhältnifs des Drucks, so dafs —" = n ist. Dies giebt a, „ 
ac x Z 
=, ‘= und folglich, gemäfs (39), 
(41) a ER WEn 
%%, MAynw, Po 
