20 Sitzung der pby.siUalisph-matheniiilisoliRn Klasse vom 2. Febiuai- 1922 



für den Mittelpunkt ^ = o der Strecke anzusetzen. Wir erlialten also fiir den 

 Strahlengaug die Bedingung 



Unter den ins Auge gefaßten geometrischen Bedingungen hat die Wellen- 

 normale offenbar die Richtung des' vom Koordinatenursprung nach dem Auf- 

 punkt gezogenen Radiusvektor. 



Der uns interessierende Fall ist ein Bündel in einem dispergierenden 

 Medium, welches seine Strahlrichtung mit konstanter Winkelgeschwindigkeit 

 ändert. Wir nähern uns diesem Fall schrittweise durch Betrachtung ein- 

 faclierer Fälle. 



I. Wellenzug konstanter Richtung. Wir spezialisieren (2) durch die Be- 

 dingungen . 



8 w 

 T.I = ° 



da 



Ferner setzen wir hier wie im folgenden hinreichend genau 



r = r„---^ (4) 



wobei r„ =:l/.t'^-l-;?/^ gesetzt ist. Die Bedingung (3) liefert 



o; =: o . 



Die Lichtfortpflanzung geschieht also längs der ,y -Achse. 



II. Wellenzug variabler Richtung im nicht dispergierenden Medium. Wir 

 setzen 



da 



Es ist dann 



Die Geschwindigkeit V ist in diesem Falle unabhängig von der Freipienz 



. Die Gleichung (3) liefert 



27r 



Daß es sich wirklich um einen Strahl veränderlicher Richtung handelt, erkennt 



