104 (ifsanitsit/.mia; vom (i. April 1922 



Wird dieses Verfahren für eine Keilie versdiieden gi-oßer Belastungen durch- 

 geführt, so muß es sich zeigen, ob die Annahme berechtigt war, daß p,„ von 

 der (iröße des Lagerdruckes unabhängig ist. 



Auf alle Fälle kann inan die Fehlerhebel aus (8) und (9) oder aus (10) 

 und (11) bereclnien, wenn der Reibungshebel vorher in dieser Weise bestimmt 

 worden ist. Es steht ja nichts im Wege, das Glied 2rp,„ aus (8) und (10) 

 ein für allemal zu entfernen. An die Stelle dieser beiden Gleichungen tritt 

 dann die folgende: 



(.3) ./;+/. = -'-^^ IC, -.■,).,+ (.-..),-]. 



2 (/ + .v) 6 



Sie setzt über das hemmende Moment nichts weiter voraus, als daß es 

 beim Wechsel der Belastungsweise vom Zunehmen in Abnehmen seinen Sinn 

 gleichfalls wechselt, aber seinen Absolutwert beibehält, auf dessen Größe es 

 dabei nicht ankommt. Für den Ruhezustand des Lagers während des Über- 

 ganges von der einen in die andere Bewegungsrichtung gelten diese Schlüsse 

 nicht, da während desselben das hemmende Moment veränderlich ist (vergl. 

 den Abschnitt V). Aber auch dieses Moment läßt sich mit Hilfe der hier ent- 

 wickelten Gleichungen berechnen wie folgt: Man er.mittelt zunächst <len un- 

 veränderlichen Wert von f,+f^ aus (13) bei einer außerhalb des Ruhezu- 

 .standes liegenden, zunehmenden und nach Umkehr der Bewegiuig bei einer 

 gleich großen al)nclimeuden Belastung. Fülu't nian den so gefundenen Wert 

 von /, 4-/2 in (8) oder ( i o) ein, und versteht man jetzt unter (v, — i'J^ = (i', — Vj)„ 

 den während des Ruhezustandes gemessenen, also unveränderlichen Wert der 

 Verdrehungsimterschiede, während an Steile des Grenzwertes c,„ der veränder- 

 liche Wert p tritt, so ist dieser durcli beide Gleichungen als Funktion von 

 /S bestimmt. Am Beginn und am Ende des Ruhezustandes muß sich p = Pm 

 ergeben. • 



Die zahlenmäßige Berechnung von /, und /, aus (9) oder (11) und (13) 

 gestaltet sich nach Wahl einer bestimmten Belastung, bei der die Messungen 

 von V, und v^ ausgeführt werden sollen, sehr einfach. Die auch in der Knick- 

 bedingung (5) auftretenden Größen / — .s' und t + s enthalten dort die Last S 

 als Unbekannte, was die Auflösung transzendenter Gleichungen in u nötig 

 macht. Diese Schwierigkeit fällt hier fort, da man /S oder a. = VS:EJ nach 

 Belieben wählen kann. Am nächsten liegt es, -S als einen Brucliteil der 

 Knickkraft K^ = -\EJ : a" anzunehmen, z. B. S = K: h . Dann ist a = tt : yii , 

 und hiermit ergibt sich tang \ u, bequem aus den gebräuchlichen Tafeln. 

 So erhält man feststehende, für alle Stäbe einer Versuchsreihe gleichlautende 

 Formeln. Ein Zahlenbeispiel dafür findet sich im Zentralblatt der Bauver- 

 waltung vom 22. März d. J. auf S. 144; nur ist dort der Eintluß der Druck- 

 platten und der Reibung noch nicht berücksichtigt. 



Hiermit ist nun aber die Aufgabe noch nicht vollständig gelöst. Denn 

 die Gleichungen (i) und (2) gelten nur für die im Bild i darge- 

 stellte Anordnung, bei der die Fehlerhebel gleiche Vorzeichen haben. 

 Wenn dies nicht der Fall und z. B. /, lu'gativ ist, muß man nämlich setzen 



