116 Sitzung der physikalisch-mathematischen Klasse vom 20. April 1922 



Bei guter Wärmeleitung, d. li. wenn /c<sc i . k :::>> i ist, setzt man 



k - 1=1, liei [k I = k"" —^ ; so findet man 



J [a^-,-) + 1- cos (v/_ ,/,) : ^ I + ^ , lg,/, = -^- - . (9) 

 4A 2« ' \2«/ 2o6 



Dann überlagert sicli über den stationären Temperaturallfall eine vom ( )rt 

 unabhängige, nicht mehr durch die Leitfähigkeit, sondern nur durch die 

 Wärmekapazität und die Ausstrahlung bedingte Schwankung. 



Für beliebige Werte von A untersuclien wir die Verhältnisse nur an der 

 Drahtobertläche, also für r = r? . Wir betrachten die Fuiüvtion 



, Jiy^^ix) 



j„\y — IX) 



Dann ist 



,, ^ ber(.'i-)bei'(a-) — bei(.'c) ber'l.r) l)cr(,r)l)er'(.r) + bei(.i) bei'(.i') 



/C{.r) = ; — -, ; — -, , ,S(a') = , . (lo) 



ber'(a;)-t-bei'(a;) her '(.r) + ber(x) 



Man kann diese Funktionen leicht aus den Tabellen von Jahnke U7id Ki\ii>k 



entnehmen; denn dort ist auf 8. 147 angegeben ";i'Ä(;c) imter der Bezeich- 



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nung w'jw^ und — X'S{x) unter der Benennung L'iinjw^. Nun ist 



C = 



qa 

 ak 



"A^-'-'^) 



(i>; 



wo als Argument von R imd S entsprechend der Festsetzung r =^ a ein- 

 fach k zu nehmen ist. Daraus folgt für die Phase, um welche die Tempe- 

 ratur hinter der Wärmeerzeugung zurückbleibt: 



R cc R 



und als Amplitude der Temperaturschvvankung 



/ 



S Vcpv'A I , . 



' ak R y 



Hier treten nur die Funktionen 



S ycpvX I y ija cos 1/) 

 R'^ «^ Hj ^ ^kR 



13) 



auf. Bei kleinen Werten ihres Arguments k berechnet- nian sie nach den 

 Potenzreihen 



