K. W. Wagnkic Der physikalische Vorgang beim eleiitrisciieii Durchschlag 44H 



Beispielsweise erhält man unter Voraussetzung des Widerstandsgesetzes (I) 





r^=|/~; ^". = |/^ <3) 



(4) 



Der Aiisniz (II) ergibt 



(*+ i) ' et' 



Aus Ansatz (III) folgt 



U„.= ^^^^ VßKf. L= -^^y^-.-- (5) 



ot' («—I) ' 



Die Größen ,Q und 74 sind proportional der Länge des Fadens, während 

 die übrigen in den Ausdrücken (3) bis (5) vorkommenden Größen davon un- 

 abhängig sind. Hiernach ist die üurchschlagspannung U„, proi)ortional der 

 Schichtdicke, der Durchschlagstrom /,„ unabhängig davon, was im Einklang 

 mit den Versuchsergebnissen steht (vgl. Abb. 5). 



Diese Tatsache läßt sich übrigens theoretisch bereits aus dem Umstand 

 folgern, daß der Widerstand mit wachsender Temperatur beständig abnimmt, 

 ohne daß man ein s])ezielles Widerstandsgesetz anzunehmen braucht. Aus 

 (2) ergibt siel) 



lijRo ist eine Temperaturfunktion </j(S-), die beständig abnimmt, und zwar so. 

 daß &"</)(3-) einen Maximalwer,t M besitzt. Dieser bestimmt nach der letzten 

 (ileichung den maximalen Spannungswert 



u^ = V~mWk (6) 



M ist unabhängig von den Al:)messungen der untersuchten Isolierstoftplatte. 

 Bei Wechselstrom tritt zu dem Leitungsstrom noch der Ladestrom des 

 Dielektrikums. In einem idealen Dielektrikum wäre dieser ein reiner Blind- 

 strom, der zur Wärmebilanz nichts beiträgt. Alle festen Isolierstofie besitzen 

 dielektrische Nachwirkung, welche im elektrischen Wechselfelde ein Nach- 

 hinken der Ladung hinter der Spannung liewirkt. Ist Ä die Phasenverschiebung 

 zwischen Spannung und Ladung, so beträgt die Wirkkomponentc des Lade- 

 stroms uüCti sin ^ =■ G U , worin C die Kapazität, u) die Kreisfrequenz bedeutet 

 und G die dielektrische Ableitung heißt. Der Wirk widerst and des Dielektrikums 

 entsteht durch die Parallelschaltung des eigentlichen Leitungswiderstandes /(" 

 und des Nachwirkungswiderstandes ijG. Daher hat man nunmehr 



i: R 



1 = ^+RG '7' 



