K. ÜEHEfKR und E. Lau: t'ber das N'iellinieiispektnini des ^^^^sser,stol^s 457 



stärker Iiervor als in weiten Röhren. Wenn man aber in den die Wasserstoft- 

 röhre speisenden Wechselstrom eine P^un kenstrecke (von etwa i mm) ein- 

 schaltet und einige Leydener Flaschen (etwa 40000 cm) parallel zur Röhre 

 und Funkenstrecke schaltet, so erhält man ein sehr verändertes Viellinien- 

 s[)ektrum: es enthält weniger Linien als das vorher beschriebene, und die 

 \ erbleibenden vielfach mit veränderten relativen Intensitäten. In Tat". III Fig. 16 

 ist ein Stück eines solchen Funkenspektrunis wiedergegeben. Es ist be- 

 merkenswert, daß dieses dem von Merton beobachteten ähnlich ist, das 

 er erhielt, als er dem Wasserstoff etwas Helium beigemischt hatte; Merton 

 hatte aber keine Fiuikenstrecke in der Entladungsbahn. Die so bestehende 

 Übereinstimmung der Wirkung der Heliumbeimischung mit der Anwendung 

 einer Funkenstrecke, also mit der t^rzeugung großer Stromdichte im reinen 

 Wasserstofl', deutet auf eine gemeinsame Ursache hin : Das elektrische Kraft- 

 feld, in welchem sich die leuchtenden Teilchen befinden, wenn in ihrer Nähe 

 Atinne mit molekularen Feldern (Helium- bzw. Wasserstoffatome, letztere ge- 

 bildet aus aufgespaltenen H^-Molekeln) vorhanden sind. Daß .solche elektrischen 

 Felder tatsächlich auftreten, beweist auch die starke Verbreiterung, welche 

 die Linien der BALMER-Serie durch eine Funkenentladung erfahren. 



Es mag ferner bemerkt werden, daß die in Taf. III Fig. i 5 angegebene 

 (iruppe von 6 Linien: 4688, 4671, 4663, 4661, 4653, -4644 gerade die- 

 jenige ist, welche im Funkenspektrum (s. Taf. III Fig. 16) in dieser Gegend 

 des Spektrums als die stärksten übriggeblieben sind. Es bildet dieses Ver- 

 halten des Funkenspektrums eine Parallele zu der aus Mertons Photographie 

 des mit Helium vermischten Wasserstoffs]iektrimis zu entnelimenden Tatsache, 

 daß die ersten 4 roten Linien : 6237, 6200, 6198, 6161 eine symmetrische 

 (4ruppe bilden. 



!? 5. Breite der Linien. Die Breite einiger Linien des Viellinienspeklrums 

 haben wir früher' gemessen luid mit Breitemessungen an Balmerlinien ver- 

 glichen. Wegen der früher verwandten, geringen Vordispersion, welche Über- 

 lagerungen benachbarter Linien nicht ausschloß, haben wir nochmals solche 

 Breitenbestimmungen wiederholt. Als Vordispersion diente uns jetzt ein 

 4-Prismenapparat; dieser war mit unserer planparallelen Platte von 5 mm Dicke 

 (von Hiloer) in der von ü.m.u und Försterung" beschriebenen Weise gekreuzt. 



Die Lichtquelle war wie die oben in § i beschriebene gebaut, doch 

 betrug die lichte Weite des Leuchtrohres etwa i cm und seine Länge 2 m. 

 Unsere Aufnalimen wurden in bekanntei- Weise (hu-ch Kocii-Goossches Registrier- 

 niikrophotometer im Hamburger Physikalischen Institut' ausphotometriert uiul 

 ergaben für die Halbweiten <5ä der Linien Werte, die in folgender Tabelle 

 zusammengestellt sind : 



' Zischr. f. liistnirn. 41, .S. 100. 1921. 



- (}ai.i.i und l'iiRSTERLiNii. l'hys. Ztsclir. l.S, .S. 155, 1917. 



■ Hni. caiid. phil. Bi.unci; .sind wir fiii- Ilersiellnnii der sciiöncii Kegi.strierkui\ cn y.u 

 besonderem Dank verpflichtet. 



