12 Sitzung der physikalisch-mathematischen (lasse vom 22. Januar 1914. 
im Atom wirkt, ist immer dieselbe, da vo sich nicht ändert. Natür- 
lich addiert sich zu dieser Kraft noch der gewöhnliche Zerman-Effekt, 
der aber von anderer Größenordnung ist und, daher in erster Nähe- 
rung vernachlässigt werden kann. Allerdings könnte er bei langsamen 
Kanalstrahlen sieh über die zu erwartende Wirkung überlagern. 
So einfach die Überlegung ist, so stehen doch der experimentellen 
Prüfung große Schwierigkeiten entgegen. In den in einer Entladungs- 
röhre erzeugten Kanalstrahlen haben wir es stets mit Atomen von 
verschiedenen Geschwindigkeiten zu tun. Die von dem Magnetfeld aus- 
geübte Kraft ist daher nicht für alle positiven Strahlen gleich. Die 
durch das magnetische Feld hervorgerufene Aufspaltung der Spektral- 
linien wird daher für die verschiedenen Geschwindigkeiten verschieden 
sein. Wir werden daher keine scharfen Linien zu erwarten haben, 
sondern, der Breite des Dopplerstreifens im Spektrum der Kanalstrahlen 
entsprechend, eine Verbreiterung der Linie. Die von den ruhenden 
Molekülen ausgesandten Linien dürfen an dieser Verbreiterung nicht 
teilnehmen. Nach den Beobachtungen von Stark beobachtet man senk- 
recht zu den elektrischen Kraftlinien zwei äußere Komponenten, die 
senkrecht zum Feld polarisiert, und drei innere, die ihm parallel polari- 
siert sind. Die Beobachtung in dieser Richtung bietet daher die besten 
Aussichten, weil man hier Unterschiede der beiden polarisierten Kom- 
ponenten zu erwarten hat. Da die Kraft [v5] senkrecht steht sowohl 
auf der Richtung der Kanalstrahlen wie auf der der magnetischen Kraft, 
so kann die transversal zur wirkenden Kraft gerichtete Beobachtung 
nur parallel den Kanalstrahlen oder parallel den magnetischen Kräften 
erfolgen. Im ersteren Falle wird die Beobachtung durch die Doppler- 
verschiebung der Spektrallinie verschleiert, so daß nur die zweite Rich- 
tung in Betracht kommen kann. 
Es wurde daher ein Elektromagnet der alten Runnkorrrschen Kon- 
struktion benutzt und eine Glasröhre von 6 mm Durchmesser zwischen 
beide Pole gebracht, von denen der eine eine Durchbohrung von 5 mm 
hatte. Das Innere dieser Durchbohrung war zur Vermeidung störender 
Lichtreflexe berußt. In die Glasröhre traten die Kanalstrahlen aus einer 
gewöhnlichen Kanalstrahlenröhre ein, die in der von mir früher be- 
nutzten Weise gegen die Magnetkräfte geschützt war. Zwischen den 
Polen herrschte ein Feld von ungefähr 17000 Gauß. Das Licht der 
Kanalstrahlen ging erst durch einen Spalt, dann durch die Durchbohrung 
des Magneten, fiel dann auf eine Kalkspatplatte, um wie bei Hrn. Stark 
in zwei polarisierte Komponenten zerlegt zu werden, dann auf eine Kon- 
densorlinse, die zwei reelle Bilder des horizontalen Spalts auf den Spalt 
des Spektrographen warf. Die Anordnung hat den Vorteil, daß das von 
den Kanalstrahlen ausgesandte Strahlenbündel eine kleine Öffnung hat. 
