Rusens u. H.v.WArTENBeRG: Beitrag z. Kenntniss d. langwellig. Reststrahlen. 179 
Strahlung des Auerbrenners hervor', und es konnte bewiesen werden, 
daß dieser merkwürdige Verlauf der Interferenzkurven hauptsächlich 
durch die selektive Absorption des Wasserdampfs bewirkt wird, ohne 
daß es jedoch gelang, die exakte Form und Lage der entsprechenden 
Wasserdampfbanden zu berechnen. 
Aus dem Vorstehenden geht hervor, daß die Interferenzkurven der 
Figur V in ihrem weiteren Verlaufe vorwiegend durch die Absorption 
des Wasserdampfs beeinflußt werden, und man ist deshalb für die 
Messung der mittleren Wellenlänge dieser Reststrahlen auf die Aus- 
wertung der beiden ersten Maxima a und b sowie des ersten Minimums «’ 
angewiesen. Aus fünf Beobachtungsreihen wurden auf diese Weise für A, 
die Werte 91.64, 92.44, 90.9 u und 92.8 u erhalten. Das Mittel er- 
gibt 91.6 u, also einen Wert, welcher von der mittleren Wellenlänge 
der Reststrahlen von Bleichlorid (91.0 x) nur wenig verschieden ist. 
Reststrahlen von Thalliumbromür. TlBr. 
Die Darstellung erfolgte wie bei dem Chlorür, jedoch mit dem Unter- 
schied, daß mit Kaliumbromidlösung anstatt Salzsäure gefällt wurde. 
Aus der hohen Durchlässigkeit des Quarzes konnte auf eine sehr 
große mittlere Wellenlänge der Strahlen geschlossen werden; dennoch 
erwiesen sie sich als viel intensiver als z. B. die wesentlich kurzwelli- 
geren Reststrahlen von Jodkalium. Bei Anwendung des Auerbren- 
ners als Strahlungsquelle und vier reflektierenden Thalliumbromür- 
platten erhielten wir einen Mikroradiometerausschlag von etwa 30 mm, 
welcher beim Einschalten einer Steinsalzplatte auf 1.5 mm zurückging. 
Die Einführung des Interferometers in den Strahlengang verminderte 
zwar die Strahlung fast auf die Hälfte; doch blieb sie reichlich stark 
genug, um eine genaue Aufnahme der Interferenzkurve zu ermöglichen. 
In Fig. 6 sind zwei derartige Versuchsreihen 14 und 15 wiederge- 
geben. Aus dem Verlauf der Interferenzkurven kann man auf die 
Form der Energieverteilungskurven hier nur den Schluß ziehen, daß 
die Strahlung sehr inhomogen ist. Dies folgt aus der starken Dämpfung 
der Interferenzkurve in ihrem ersten Teil bzw. aus der beträchtlichen 
Höhenabnahme der Maxima a, b und ce. Wenn man nur die beiden 
ersten Maxima a und b sowie das erste Minimum a’ zur Berechnung 
der mittleren Wellenlänge heranzieht, so ergeben sich aus den Reihen 
14 und 15 die Werte A, = 117.0 u und A,= 117.14. Verwendet 
man dagegen sämtliche Maxima (a bis 9) und alle Minima (a’ bis f') 
gleichmäßig zur Berechnung der mittleren Wellenlänge, so folgt A, 
= 117.0 u und A,= 116.9 u, was mit den vorher erhaltenen Re- 
sultaten fast genau übereinstimmt. Zwei weitere hier im einzelnen 
! Diese Berichte 1913, S. 540. 
