Ropess u. H.v.Wartessere: Beitrag z. Kenntniss d.langwellig. Reststrahlen. 187 
Reststrahlenwellenlängen mit den Ergebnissen der Formeln (1.) und (2.) 
nicht erwarten dürfen. Insbesondere ist zu beachten, daß es sich bei 
den beobachteten Eigenfrequenzen wahrscheinlich nicht um die Schwin- 
gungen einzelner Ionenpaare, sondern ganzer Raumgitter' handelt, wor- 
auf in den genannten Formeln nieht Rücksicht genommen ist. 
Weiterhin muß hervorgehoben werden, daß die mittlere Wellen- 
länge der Reststrahlen im allgemeinen nicht mit der Eigenfrequenz 
des Raumgitters übereinstimmt. Bekanntlich ist das Reflexionsver- 
mögen einer Substanz sowohl von ihrem Extinktionskoeffizienten als 
auch von ihrem Brechungsindex abhängig. Bei stark absorbierenden 
Körpern bedingt der eigentümliche Verlauf der Brechungsexponenten 
in der Nähe des Absorptionsstreifens im allgemeinen eine Verschiebung 
der Stelle maximalen Reflexionsvermögens gegenüber der Stelle stärkster 
Absorption nach kurzen Wellen’. Die mittlere Wellenlänge der Rest- 
strahlen wird aber nur durch das Reflexionsmaximum beeinflußt, 
während die wahre Eigenfrequenz der Raumgitter nach der Drupe- 
schen Theorie mit dem Maximum des Extinktionskoeffizienten fast 
genau zusammenfällt. Es bleibt schließlich noch zu erwähnen, daß 
im allgemeinen die mittlere Wellenlänge der Reststrahlen auch gegen- 
über dem Reflexionsmaximum, infolge des Intensitätsabfalles der ver- 
wendeten Strahlungsquelle, nach Seite der kurzen Wellen etwas ver- 
schoben sein muß. Daß es sich jedoch hierbei nur um geringe Beträge 
handelt, lehrt die Tatsache, daß die beobachtete mittlere Wellenlänge 
der Reststrahlen nur wenig von der Zahl der angewendeten reflektieren- 
den Platten abhängt’. 
Sollen die gemessenen Reststrahlenwellenlängen zur Prüfung der 
Frequenzformeln herangezogen werden, so ist man also zu der weiteren 
! Von diesen Raumgitterfrequenzen ist nach den theoretischen Untersuchungen 
der HH. Born und von Karman eine sehr große Zahl vorhanden (akustisches Spektrum 
nach Hrn. Desıses Bezeichnung); jedoch kommen für die Reststrahlenbeobachtungen 
nur diejenigen mit den größten Schwingungszahlen in Betracht, weil dort die Eigen- 
frequenzen, ähnlich wie in dem Kopf einer Bande im Verhältnis zu den übrigen Teilen 
des Spektrums ungemein dicht gelagert sind. Die HH. Borw und von Karman haben 
für Steinsalz und Sylvin mehrere solcher Bandenköpfe berechnet und haben ange- 
nommen, daß diesen Bandenköpfen Reststrahlen verschiedener Wellenlänge entsprechen, 
so bei dem Steinsalz solche von 55, 75, 82 und ıo6y. Dies ist jedoch mit der Tat- 
sache nicht in Einklang zu bringen, daß das Reflexionsvermögen des Steinsalzes hinter 
A=52n, wo es mehr als So Prozent erreicht, stetig wieder abnimmt und z. B. bei 82 „ 
nur noch 25.8, bei 1084 nur noch 20.3 Prozent beträgt. während aus der Dielek- 
trizitätskonstante sich für unendlich lange Wellen der Wert 18.5 Prozent berechnet 
(vgl. diese Berichte ıgro, S. 50 und 1136). Nach allen bisher vorliegenden Messungen 
ist bei dem Steinsalz jenseits 52. jedenfalls kein Gebiet stärkerer metallischer Re- 
tlexion mehr vorhanden. 
* Siehe z. B. T. H. Haverock, Proc of the Roy. Soc. A. Vol. 86, S. ı, ıgır. 
H. HorıL.naGer, Dissertation Berlin 1910. 
