450 Sitzung der physikalisch-mathematischen Classe vom 16. April 1914. 
was unmittelbar (11) entspricht, da der Quotient rechterhand mit F, 
zu bezeichnen ist. 
Nach bekannten Formeln ist für eine Abteilung zwischen den 
Radien a, und a;: 
a, + Va: + T? 
RN a;+Va+T a 
Q;. 
Log — 
a; 
worin Log den Logarithmus im Brıssschen (oder irgendeinem andern) 
System bezeichnet (vgl. Hayroro, a. a. O0. S. 70). Die Tabelle I gibt 
diese Werte F, und F übersichtlich an für T= 120 km und a.:4,=1.5. 
S 
Wenn die Station P, in bezug auf welche die Horizontalkompo- 
nente der Anziehung zu berechnen ist, in der Meereshöhe H, anstatt, 
wie bisher angenommen, im Meeres- 
niveau selbst liegt, so ändert sich 
der isostatische Reduktionsfaktor % 
etwas und geht etwa in ‘j* über, für 
welche Größe wir die Abweichung 
gegen 75 ausreichend genau ohne Rück- 
sicht auf die Krümmung der Erd- 
oberfläche berechnen können. 
Die Masse eines Säulchens vom 
Querschnitt dg, der Diehtigkeit © und 
der Höhe A, über dem Meeresniveau 
gibt auf P die Horizontalanziehung, wenn man sich die Masse des 
Säulchens in P’ im Horizont von P komprimiert denkt: 
_ fOh.dg 
5 a 
dA, 
Dagegen gibt ein Säulchen, das vertikal unterhalb P’ zwischen dem 
Meeresniveau und der Ausgleichsfläche liegt und das die Dichtigkeit 
©’ hat, die Horizontalanziehung 
De T+H, H, \ 
a \Ve+(T+Hy  Ve+H: 
Gibt man beiden Säulchen gleiche Masse, so wird sehr nahe ET = ®4.. 
Denkt man sich das untere Säulchen als kompensierenden Massen- 
